* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Ползучесть при сложном напряженном состоянии 97 Рассматривая случай одноосного растяжения и сравнивая равен­ ство (17) с опытными данными, находим вид функции f. В случае степей^ ной зависимости (18) где В — 3 ~ B . Легко видеть, что 2ф ~ / (т/). Расширяя соотношение (18) на первый период ползучести так же» как при одноосном растяжении (см. стр, 9 2 ) , и добавляя скорости упру­ гой деформации, получаем полные уравнения ползучести l (19) 1,А -"~1Г ЧГ 9 Ххг 1 *^ ' T r t ] T x 2 ' где о — среднее давление. В случае степенной зависимости и подобия кривых ползучести Важное значение имеют уравнения установившейся ползучести (поля напряжения и скорости не зависит от времени) U - -^-/ (т:) {о — а); , , . ; г\ = / (т,) т . х хг хг (20) Эти уравнения аналогичны уравнен икм деформационной теории иластичности (скорости деформации % т\ заменяют на деформа­ ции г Чхг)- Отсюда следует так называемая упругая аналогия (см. «иже). Теория упрочнения. Здесь принимают, что х Х2 х , где y j ~ накопленная деформация ползучести В энергетическом варианте имеем ф ф (т/ К) ( г ^ З а к а з 1656