* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Ползучесть при одноосном напряженном х состоянии 93 Функция В (t) ~ положительная убывающая функция времени, отсчитываемого от момента начала ползучести, асимптотически стре­ мящаяся к предельному значению Б (рис. 6). Условие подобия и сте­ пенной зависимости tie является существенным. Уравнение теории течения имеет вид 1 При В (t) = const и пг = 1 получаем известное уравнение Мак­ свелла. Уравнение теории течения (5) справедливо при не слишком малых скоростях ползучести и при напряжениях, изменяющихся медленно н монотонно: кроме того, начало процесса ползучести должно про­ текать при достаточно больших напряжениях. Эти условия обычно выполняются; локальное их нару­ шение (например, вблизи нейтраль­ ной плоскости в задаче изгиба) несущественно. В задаче о релакса­ ции н а п р я ж е н и я стержень в момент t = 0 получил удлине­ г но В последующее Р и с . 6. Г р а ф и к и ф у н к ц и й ft Ц) ние г — Е " Я 1 (О время длина стержня остается не­ изменной, т, е. ? — 0. Подобная картина имеет место, например, для болтового соединения. Полагая 4 , = 0 в уравнении ползучести (5), получаем дифференциаль­ ное уравнение релнксицнн L 10 х - г - ж Его решение имеет вид р = П где введены безразмерные гг -(т-1)/*Г- 1 (6) величины Р : - <7) С течением времени напряжение в стержне падает, стремясь к пулк^ Хрнвые релаксации для некоторых значений т приведены па рис. 7. * р т — 1 имеем уравнение Максвелла, тогда р = 1 и . Теоретическая кривая релаксации (6) лежит несколько ниже экспе­ риментальной» т, е. расчет по формуле (б) дает некоторый «запас* I:J ремени до заданной величины релаксации. в