* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

70 Теория пластичности поверхностными силами, соответствующими любой другой статически возможной системе напряжений, т. е. n y f (X„v x + Yv + 7. v ) dS > n z Знак равенства будет только в случае, когда напряжения о Т х хг • • отличаются на однородное гидростатическое давление. Неравенство (34) справедливо для непрерывных полей действительной скорости v. При наличии разрывов [ц] в касательной составляющей скорости v на некоторых поверхностях правую часть неравенства (34) необходимо дополнить слагаемым и здесь т* — касательная составляющая статически допустимого напря­ жения па поверхности Si в направлении вектора относительной скоро­ сти; знак перед т" обратен знаку [t>f). Правую часть неравенства (34) вычисляют при задании любого статически возможного состояния текучести 0 i" так как 1> , Х xV д v на S зидат.ы, а X * , К*, ? вычисляют по формулам Коши (32) через напряжения. Энергетический метод нахождения предельных нагрузок. Для эф­ фективного применения полученных неравенств необходимы некоторые ограничения. Примем: 1) на понерхности S и — v — v — 0; 2) на поверхности Sp нагрузки возрастают пропорционально одному параметру, т. е. Х - тХ° , Y = mY% Z = ml\, где Х° , l\ иекоторое фиксированное распределение нагрузок на Sp, Значение т~ т , при котором достигается предельное состояние, z v л v х y z п п n n П называют коэффициентом предельной Кинематически возможным ф коэффициентом нагрузки, называют величину вычисляемую по выбранному l i t кинематически возможному полю ско* роста v yt v z во всем теле. Пусть» далее, во всем теле построено . Sf: статически возможное напряженное состояние текучести о „ , . . ., т удовлетворяющее следующим граничным условиям на