* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Общие теоремы и методы решения 60 дипов охватывают разрынные поля. Тело занимает объем V, ограни¬ ченный noBepXHocTbraS, Н а части поверхности гслаЗ/гзаданы у с и л и я . / ^ , на части S — скорость V (рис. 9 ) . Объ^мпыг силы F дли простоты ниже опущены. Минимальные свойства действительных с к о р о с т е й . Рассмотрим кинематически возможные скорости v^ v t 'y z у д ° ° р я ю щ н е условиям на S и имеющие, вообще говоря, разрывы в касательной составляющей скорости на некоторых поверх­ ностях разрыва Sj. Тогда полное рассеяние достигает абсолютного ми­ v V f в л е т в v нимума для действительного поля скорости - j {ХЛ 1 Y c'y + Z v ) a n ? dS + т ? г j j И I dS; (31) здесь — интенсивность скоростей деформаций сдвига для кинемати­ чески возможной скорости ф ; [o j — с к а ч о к в касательной составля­ ющей скорости v\ Знак равенства будет только :* том случае, когда v' -= v (при S / 0), Правую часть неравенства (31) вычисляют дри задан:: и любого кинематически возможного Ноля я\ гак как внешняя нагрузка на за­ дана. М а к с и м а л ь н ы е свойства дейст­ вительного н а п р я ж е н н о г о со­ с т о я н и я . Рассмотрим наряду с действитель­ ным напряженным состоянием а , . . т ста- /JV тн чески возможные напряженные состоя ни я те­ кучести о ., . - . , т удовлетворяющие только диф­ ференциальным уравнениям раннозесия [(12) ГЛ. 1 1, Рне. 9 . Условия граничным \тловням на части Sp и* повес»:.тс\и f v х ? г д л г тела а . cos пх -f t л xtJ ny -| T , cos л? -.= X ; v ; t x J cos пд: -1 - o cos л# 7 Tl (32) x xz cos лх + т ^ cos ny -\- u cos nz •—- Z г * не выходящие за пределы круга текучести Мизеса, т, е. (33) Через Т- обозначена интенсивность касательных напряжений теп•Ч** ъ т . Напряжения 0^ - , т могут иметь разрывы на пеГОгорых поверхностях внутри тела. Тогда мощность действительных х Х2 т хг *й*ерхностных сил на заданных скоростях больше мощности, раззнзаемой