* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Уравнения пластического состояния 63 Георяя пластичности Сен-Венана—Мизеса. Жест ко-пластическое дек*. Использование уравнений (8) для решения конкретных задач додано с математическими трудностями, так как эти уравнения нели­ нейны н имеют сложную структуру. При рассмотрении развитых пла­ стических деформаций можно пренебрегать компонентами упругой де­ формации; отбрасывая последние н уравнениях (8) для состояния те«чегдш, получим (после деления обеих частей уравнений на дшрференаиал времени dt) lx = К (<*х — о); где множитель >•' = - 7 - 3 - {Oxlx 2Х ^ <*у1у + • •' + *zzT\xz) (12) Т пропорционален мощности пластической деформации. «Время» t введено * уравнения (11) для удобства; t может быть физическим нре.менем или О в) Pnv. 5 О О Жесгко-1тлаетич«ская схем; . 1 каким-нибудь монотипно изменяющимся параметром (например, пара метром внешней нагрузки). Исключая в X' компоненты напряжения с по мощью эанисимостей (11), находим 2т ? 7 ' где т) — интенсивность скоростей деформаций един га. Следовательно, уравнения ( I I ) можно еще предстакить так; Ц>: 2т, 1 1 T|i т, Уравнения Сен-Венана—Мизеса по сути дела исходят из схемы жестко-пластического тела* получившей в последние годы значитель­ ное развитие. В этой схеме полностью пренебрегают упругими дефор* нациями. В м е с ю кринок деформации с упругим участком (рис- 5, а) Рассматривают кривую деформации с одной лишь площадкой текучести (рис. 5, б ) . Жестко-пластическая схема приводит к приемлемому решению, •елн ничто не сдерживает развития пластических деформаций. Подобно схеме жеегко-пластического тела (характеризуемого пло9*ДКой текучести)* иногда вводят схему жестко-упричняющегося тела