* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

486 Теория аэрогидроупругости Переход через эту линию при изменении параметров системы соот­ ветствует выходу характеристического л о к з ч а т р л я и правую полу­ плоскость через начало координат — выпучиванию панели (см. рис. 6. б). Д л я квадратной панели v = 1 и NIJ— У 0 область УСТОЙЧИВОСТИ показана на рис. 12 (15]. Область устойчивости ограничена линиями АВ и BE. Линия BE построена по уравнению (34) [линия, построенная по уравнению (33), мало отличается от BE], а линия АВ соответствует уравнению (35). При переходе через BE наступаст фла п е р , при переходе через А В — выпучивание панели. Формулы (33), (34) дают зна­ чения критических скоростей, заниженные на 20—30%. Другие задачи. Сводка резуль­ татов. Пластинки, бесконечные в направлении, перпендикуляр­ ном направлению потока, рас­ смотрены в работе (88] с исполь­ зованием точных формул теории и 0 200 300 А о линеаризированного потенциаль­ Р и с . 12 ного сверхзвукового течения. На основе поршневой теории и тео­ рии Аккерета эти пластинки рассмотрены в статьях 16, 36, 47, 48, 68, 81]. Исследование прямоугольных пластинок с различным опиранием сторон описано во многих работах. Т а к , пластинка, защемлен­ ная по контуру, рассмотрена в работе [40] с применением метода Галеркина и поршневой теории. В качестве аппроксимирующих функ­ ций использованы «балочные функции», функции Игути и квазиполная система тригонометрических функций. В той же работе рассмотрены различные комбинации заделки и шарнирного опирания. Точное реше­ ние для пластинки, опертой по кромкам, которые параллельны потоку, и свободной по двум другим кромкам, дано па основе поршневой тео­ рии н статье [49 ] Д в у х пролетная неразрезная пластинка рассмотрена ъ статьях [44, 45]. Сопоставление результатов, которое для этой задачи дают различные аэродинамические теории, приведено в статье [ 3 4 ] . Круглые и эллиптические пластинки описаны в работе [80]. В статьях [\, 2, 3, 22, 75] рассмотрены ортотропные и трехслойные пластины, а н статьях [38, 89] — пластины, обтекаемые проводящим газом. ч чч т Численные результаты для сверхзвукового обтекания приведены в табл. 3 и 4. Через X обозначен параметр, вычисляемый по формуле (32). Все формулы соответствуют поршневой теории и, следовательно, при­ годны лишь при М > 1. Результаты можно использовать для умерен­ ных сверхзвуковых скоростей, если под X понимать выражение 2 Х = к* D VM 1 Это соответствует, очевидно, применению формулы Аккерета, Сопоставление экспериментальных н теоретических результатов. Это сопоставление показано на рис. 13; сплошные и пунктирные линии