* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Мб
Устойчивость
оболочек
большего влияния начальных неправильностей. Подавляющее число экспериментальных точек лежит между верхним критическим значением и кривой 1 второго приближения для нижней критической нагрузки, показанной па рис- 10. При проведении практических расчетов па устойчивость при внеш нем давлении следует исходить из верхнего критического значения [гра фик на рис. 7 и формула (71)], умноженного па коэффициент а. Значе ние а будем считать зависящим только от Ориентировочно можно h рекомендовать следующие значения а: R м . . 250 500 1000
к
1500
0 7 0 fi 0.5 04 а Кручение замкнутой оболочки. Рассмотрим устой чивость замкнутой оболочки» подвергающейся круче* пню парами М приложенными по торцам (рис. I I ) . Основное состояние определяется касательными напря жениями
Кч
(79) Потеря устойчивости оболочки сопровождается обра зованием регулярно расположенных по окружности вы пучин, идущих от одного торна к другому по винто вым линиям. Линейная задача сводится к интегрированию уравнения D_ h R
2
дх*
-!-2sv
4
o-u) дх ду
--- 0.
(80)
Д л я оболочки средней длины, шарпирио опертой по торцам, полу чается следующее выражение для верхнего критического напряже ния [ 1 ] ; , . 0 . 7 4 — ^ 4
(J —
f / ™ - ,
( 8
„
.и V
Й Г
а
А -.'/ Rh
или при v = 0.3
,
П 7
(82)
Введем безразмерные s
величины R
А
nR 1*
(83)
где п — число полных волн по окружности. Тогда выражение (82) запишется в виде s = 0,78j"6.
9 кте из Ю1 1
(84)
Параметр tf, х ; 1 р а Р У Ш й форму выиучнн, и величину у, равную тангенсу угла наклона гребней волн к образующий, опреде ляют по С Л Е Д У Ю Щ И М приближенным формулам:
