* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Устойчивость оболочек в пределах упругости 147 Обратимся к случаю выл\чиванин оболочек большой длины, когда число волн становится п =^ 2. Критическое напряжение д л я этого слу­ чая определяют, исходя из более общих уравнений линейной теории [1 ] ; соответствующая формула получает вид 1 С I h \i.5 (86) /2 (l-v'T' \ с 7 S R з ! принимая v = 0,3 и воспользовавшись безразмерным параметром s по формуле (83), получим f ft ? - 0,254 J (87) R ' в Формулу (87) можно получить также, исходя из уравнения (29) полубезмож'нтной теории. 0,2 0,'t I 2 * 1С Ю Pnc. 12 108 209 WO 10130 k Н а графике рис. 12 приведены расчетные линии для оболочек раз­ личной длины, И з графика можно нанти наибольшее значение при котором и 5^4; эта величина приблизительно равна » | / — , что согласуется с неравенством ( I ) , определяющим пределы применимости теории оболочек средней длины. Здесь дана также величина у, рапная тангенсу угла наклона гребней ноли к образующей. Опыты исканыиают, что выпучивание оболочек при кручении, как правило, сопровождается хлопком. Теоретическое исследование устойчиности о большом приводит к следующим значениям нижнего критического напряжения [1 К Отношение а. — z : Sj зависит от пара метра ft = Rh ?Д При Л = I : 20; \ : 200: I : 2000 получаются cooi ииственно а ™ 0,94; 0,80; 0,87. Следовательно, наименьшее значение нижнего критического н а п р я ж е н и я составляет 80% от верхней крити­ ческой величины, H :