* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Устойчивость оболочек в пределах упругости 133 Приходящуюся на единицу площади внешнюю нагрузку вдоль оси х, касательно^ к линии // и оси 2, обозначим череп q , q , ц . Тогда уран* !1сния равновесия запишутся x 4 ? д и дх * _ ^ 1 • _±п -О ду ' !x ~ ' ^ 1 дх ^ ^ ? _ J_ ду Rh f ? A ду V J . ^ - n^IT ' " f f - r Яг = 0 . Объединяя их, получил! ИЛЬ, Н _ —Я.Л " D /? 1' "" IwT дх- И < где Р = _ ^ _ , Гуна имеют вид (24) Соотношения закона ^ - — ^ * Afj, = 1 2 ( I _ V — (251 Вводя переменные а — о , р = — dp« * * и пользуясь оператором dp* » уравнения (22) л (23) прннодим к виду 12R гд р + иМ 2 у „. „, д*о х _ dQ x dq,, д*ц х . получаем, после Исключая о> и используя выражение (25) для M исключения оператора (~^^~ нение для решения задач yi + ' ^> следующее дифференциальное урав­ устойчивости; (29) О П ^ - г Ы Г - У - - * ' ^ . Уравнением (291 следует пользоваться при исследовании устойчивосш оболочек средней и особенно большой длины и случае слабо вы­ раженного волнообразования по длине оболочки. Линейная • пор им дает возможность исследовать устойчивость обо­ лочки в малом. Полное решение зидачи, включающее исследование потери устойчивости оболочки в большом, может быть дано с позиции нелинейной теории. Приведем соотношения, относящиеся к оболочке большого прогиба. Будем исходить из тоги варшппл теории, в котором оболочка считается пологой, по крайней мере, в пределах отдельной вмнтипы.