* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

108 Устойчивость пластинок Д л я квадратной пластинки, защемленной но к р а я м при свободно смощаюгцихся продольных кромках, редукционный коэффициент опре­ деляют по формуле Закриткчсская деформация подкрепленных пластинок при сдвиге. В случае, если удлиненная пластинка (а > Ь) подвергается по всем кромкам действию касательных усилий, значительно превышающих критическую величину (рис- 16), пользу­ ются упрощенной моделью диагонально растянутого поля. К а к известно, при чистом сдвиге осп главных напряжений составляют с кром­ ками углы, равные 45°, и одно из главных напряжений является растягивающим, а другое—сжимающим. При потере устой­ чивости пластинки происходит как бы гоф­ р и с . 16 рирование пластинки по направлению глав­ ного сжимающего напряжения. Если края п л а с т и к и остаются в первоначальной плоскости, то и здесь выпучи­ вание ведет к образованию напряжений в срединной поверхности. В слу­ чае сдвига волокна пластинки, параллельные складкам, могут нести •значительные растягивающие усилия, передающиеся на продольные W 3 1 ! 0 Ряс. 17 10 20 Рис. 30 18 X ребра. Реакции о т продольных ребер воспринимают, в свою очередь, поперечные элементы; последние оказываются сжатыми. Следовательно, создастся система наклонных растягивающих усилий, уравновешенных реакциями поперечных ребер (стоек). Т а к а я упрощенная модель распре­ деления напряжений в срединной поверхности и напряжений изгиба носит название модели диагонально растянутого поля. У к а з а н н ы й подход к задаче приводит к следующей'формуле для растмгпваюшлч-о напряжения [1 ]: 1 2т sin 2 а 1 v *