* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

406 Напряженное состояние деталей в местах контакта Компоненты напряженного состояния в точках, принадлежащих пло­ щадке контакта (у < Ь), ^=*.jA-(-f-) . 2 (22) Для точек поверхности соприкасающихся тел, лежащих вне пло­ щадки контакта (у^> Ь), (23) О г = 0; = Х гу — 0. Эпюры напряжений вдоль оси у по формулам (22) и (23) пока­ заны на рис. 10. Нормальные напряжения о и о достигают наи­ больших значений у контура площадки контакта (у = ±о). Имея выражения для компонен­ тов напряженного состояния, как от нормальных, так и от касатель­ ных сил, нетрудно путем простого наложения исследовать эффект их совместного действия. Влияние ка­ сательных сил сказывается в посте­ пенном приближении точки с наи­ большим касательным напряжением из глубины к поверхности сопри­ касающихся тел и в росте величины этого напряжения с увеличением Рис. ю значения коэффициента трения. х у ПРИМЕРЫ РАСЧЕТА Пример 1 Установить закон распределения общей нагрузки между . отдельными шариками радиального подшипника качения. Решение. Излагаемое ниже исследование закона распределения нагрузки между шариками основано на двух допущениях: 1) в подшипнике, находящемся под нагрузкой, радиальный зазор между шариками и кольцами отсутствует; 2 ) изгибом колец подшипника пренебрегают и учитывают только контакт¬ ные деформации шарика и беговых дорожек колец в местах их касания. Представим себе, что под действием нагрузки Q иа подшипник (реакция со стороны зала) внутреннее кольцо переместилось как твердое тело по направ­ лению силы Q на величину б . Так как изгибом кольца пренебрегают и рассматривают его как твердое тело, то (рис. I I ) 0 ab — а Ь 1 1 = аЪ г г =- •*= б . 0