* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

68 Оболочки под действием локальных нагрузок у Действие момента М (с вектором в окружном направлении), равно­ мерно распределенного по отрезку направляющей окружности (рис. 21). В достаточно малых окрестностях точек т т напряженное состояние определяется в основном моментами Н Н , для которых справедлива асимптотическая формула [3, 4 ] ъ 2 ъ 2 Моментам H Н соответствуют касательные напряжения на вну­ тренней и внешней поверхностях оболочки lt 2 где знак плюс берут для напряжений иа внутренней поверхности вблизи точки т н для напряжений на внешней поверхности вблизи 2 •О Рис. 20 l t Рис. 21 точки m а знак минус — для напряжений на внутренней поверхности вблизи точки т и для напряжений иа внешней поверхности вблизи точки т . Действие тангенциальных сил, неравномерно распределенных по отрезку линии кривизны. Если осевая сила Q или окружная сила Q распределена неравномерно по отрезку образующей или отрезку на­ правляющей окружности, то справедливы [ 2 ] соответствующие асимпто­ тические формулы (43), (45), (49), (51) с заменой в них величин х 2 x y Qx Qi/ Qu ~ -—- и — ~ - значениями интенсивности силы О и силы Q в конЪ а Ь цах нагруженного отрезка, если эти интенсивности отличны от нуля (в случае, когда интенсивность внешней силы на конце нагруженного отрезка равна нулю, то в окрестности этого конца все внутренние усилия ограничены). Переход к ортотропиой оболочке. Для ортотропной оболочки, у кото­ рой модуль сдвига определяется равенством (21), в достаточно малых окрестностях концевых точек m т нагруженного отрезка т т образующей или направляющей окружности будут справедливы сле­ дующие асимптотические формулы [10] [обобщение формул (43), (45), (49), (51)]. Если осевая сила Q или окружная сила Q равномерно распределены по отрезку образующей с длиной а, то х v у v 2 2 х x y дг ~ дг ~ q: 3 — ! — ^ ^ - s l /— — Q in x ; (55) ± Qx In — ;