* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Цилиндрические оболочки женной оценке Af| { ^ * х 2 Xi т 53 ^ э т а величина может быть заменена на M° (M та). Предел же отношения М {М , х т) а (М , х т) й существенно меньше единицы (см. стр. 92, 93), так что оценка ве­ личины М (М ,т ) путем замены ее величиной МJ (М * т ) является сильно завышенной. Аналогичное положение имеет место при действии распределенного по площадке s изгибающего момента My с вектором в окружном направ­ лении. В этом случае наибольшее значение момента М (и, по-вндимому, х а х й х М) 2 должно быть в средних точках т у й криволинейных сторон пло­ т ). а щадки s, причем М (М , ^ 4 ) > Ml (M yi Предел отношения мало отличается от единицы, а предел отношения Щ К » т &а) а Ml (My. существенно меньше единицы. ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ т) ОБОЛОЧКИ Местные напряжении при действии сосредоточенных нагрузок Рассматривая оболочку под действием сосредоточенной нагрузки, будем считать нагрузку приложенной к точке т срединной поверх­ ности П оболочки. Здесь (стр. 59—73) предполагаем, что точка т доста­ точно удалена от краев оболочки и принята за начало координат Ф ^§ = безразмерная осевая координата; ф—угловая коорди­ ната). Участок поверхности И, ограниченный линией С, для всех точек которой г — R У^ 4 " Ф — const, будем называть окрест­ ностью точки т (если бы поверхность оболочки была плоской, то окрестностью точки т был бы круг с центром в т и с радиусом г). Если сосредоточенной нагрузкой является тангенциальная сила, то в достаточно малой окрестности точки т напряженное состояние обо­ лочки определяется в основном только усилиями Л/ , # . Т Т . В слу­ чае, когда сосредоточенной нагрузкой является радиальная сила или изгибающий момент, то в указанной окрестности напряженное состоя­ ние определяется в основном только внутренними моментами М М [4]. Действие сосредоточенной осевой силы Q (рис. 3). В достаточно малой окрестности точки m напряженное состояние определяется а 2 х 2 ъ 2 х% 2 x