* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

348 Взрывчатыя вещества. не мъ горјііія п давденіемъ. Для непосредств. нзмјрешя давленія взрыва имјются а п п а р а ­ т ы , съ к-рыми удается измјрять давленіе до 3,5—4 т. атм. припл-стяхъ з а р я ж а н і я до0,3—0,35; при болыпихъ пл-стяхъ з а р я ж а н і я пользуются особаго рода ап-тами съ подвод, взрывами. Опредјленіе давленій в з р ы в а м. производить также и вычпсленіемъ. Общій характеръ р а з в и т ы да­ влены при сгораніи В. в. в ъ замкн. оболочкј въ зав-сти отъ времени в ы р а ж а е т с я кривой (фиг. 5). Въ точкј А начинается горјніе В. в. и разв тіе давленія, к-рое растетъ съ все увеличиваю­ щейся ск-стыо; в ъ точкј В ск-сть достигаетъ максимума, затјыъ постепенно уменьшается и въ точке С дјлается равной нулю. Н а ч и н а я съ этой точки, давленіе постепенно падаетъ и в ъ нсизмјняемомъ объемј стремится къ нјк-рсй опредјл. величннј, зависящей отъ объема про­ странства, объема образовавшихся газообр. про­ дуктовъ в з р ы в а и конеч. течп-ры. Для характе­ ристики В. в. особен, значеніе имјетъ промежутокъ времени АС, служащій мјрою относит, рк-сти горјнія В. в. и соотвЬтствующій момен­ ту развит я максим, давленія взрыва СО. Для опытнаго измвреиія послјдняго применяются методы статическій и-дннамическій—чаще^пер­ вый, основанный н а подысканіп силы, способ­ ной уравновјсить давленіе взрыва. Давленія га­ зов, взрывовъ.какъ не превышающая 16—20 атм., определяются проще всего. Эти давлснія, по своей сравнит, незначительности, не инјютъ значенія ни для подрыв, работь, ни для стрель­ бы, а лишь какъ источникъ механпч. работы в ъ двигателяхъ. Наиб, употребит, и точный г з ъ статическихъ нетодовъ измјренія давленій, достигающихъ большихъ величинъ, является спо­ собъ крешера (см. Д а в л е н І е п о р х о в . г а ­ з о в ъ ) , основанный н а сжатіи дјйствіемъ взоыв а неб. мјдн. цилинд и к а и измјреніи получаемаго уменьшенія его по высотј. Для этого при­ меняется манометрич. бомба Сарро и Вьеля. При опытахъ съ такими плотностями заряжанія, при к-рыхъ давленія получаются выше 3,5—4 т. атм., пользуются методомъ подводныхъ взрывовъ Або~ота (Америка). Основная идея: если зарядъ В. в. взорвать подъ водою, то, благодаря ничтожной сжимаемости воды, м. принять, что п. одукты в з р ы в а останутся в ъ пе^вонач. объемј заряда, а слјд. плотность з а р я ж а н і я поіучится близкой къ плотности самого В. в.; отъ м е с т а ж е в з р ы в а во в с ј стороны по радіусамъ будетъ распро­ страняться волнообразное движеніе, передавая всјмъ слоямъ окружающей воды давленіе взры­ ва, изменяющееся по мЬрј удалены по нЬк-рому опред. закону; измјривъ давлені» на нјк-ромъ разстояніи отъ мјста взрыва, можно найги в ы численіемъ и самое давленіе взрыва. При сво­ ихъ опытахъ Абботь бралъ прочнее метал, коль­ цо А (фиг. ь), в ъ центрј к-раго подвепіивалъ за­ рядъ В, а по окружности располагалъ крешеры а съ поршнями, обращенными въ сторону за­ ряда. Однако, его опыты со свинц. цилиндіиками не отличались точностью. Болјс усовершенст. а п п а р а т ь б. выработапъ И. М. Чельцовымъ, п р и чемъ применялись медные цилин­ дрики. Определеніе давленія взрыва вычиеленгемъ основывается н а той связи, к-рая существуетъ между объемомъ, давленіемъ и темп-рой для дан. количества газа. Т . к. газообразные про­ дукты В . не подчиняются основнымъ законамъ идеальныхъ газовъ, то даже п р и полномъ сгораиіи В. в. приходится применять нјк-рыя слож- зсснлмк«,наоборотъ,по недостатку вънемъ кисло­ рода, никогда не даетъ полн. горјнія, развивая, в ъ зав-сти отъ плотности заряжанія, разл. от­ носит, количества газовъ: СО , СО, Н О, Н и N . Бездымные пороха, пироксилиновые и пироксилиново - нитроглицериновые, даютъ т ј ж е про­ дукты горјнія, что и пироксилинъ, но в ъ иной пропорціи. Пикрин, кислота р здагается подоб­ но пироксилину, но съ прибавкой бояот. газа CHj. Грем. ртуть разлагается согласно у р а в ненію: Са N 0 Hg = 2СО + N -+- Hg, п р и чемъ ртуть в ъ моментъ взрыва получается в ъ парообразн. состояніи. V I I . Т е п л о т а о б р а з ов а н і я и р а з л о ж е н і я В. в. является необ­ ходимой переходной стадіей превращения энергіи, скрытой во В. в., в ъ работу в з р ы в а н слу­ ж и т ь для измјренія е я , а также для характери­ стики взрывч. природы дан. вещества. Взрывч. химич. соединенш м. б. только тј, при разложеніи к-рыхъ выдјляется теплота, и чјмъ больше, твмъ сильнје В. в. Для опредјленія этой тепло­ ты примјняется калориметрич. бомба Вертело. Она (фиг. 4) состоитъ изъ прочн. стальн. сосуда аа, внутри покрытаго толст, слоемъ платины или эмали во избјжаніе окисленія стјнокъ. Бомба плотно закрывается крышкой d. Черезъ винт, к р а н ъ f въ крышкј в ъ бомбу вводя гъ газы и в ы п у с к іютъ продукты в з р ы в а или горјнія. Въ крышкј имјется еще изолирован, стержень гг к р ы й можно соединить со стержнечъ s тонкой жля. п р волочкой; пропуская черезъ нее электр. Тч.къ, ее можно накаливать для воспламененія положенной в ъ чаш. р навески q В. в.; бомбу с т і в я т ъ в ъ водяной калориметръ и наполняютъ кислородомъ подъ давленіемъ в ъ 20—25 атм.; в ъ немъ В. в. и сгораетъ п р и воспламененіи бы­ стро и вполнј. По калориметру измјряюгь выде­ ляющуюся теплоту полнаго горјнія, а затвмъ вычисляютъ и теплоту образованы даннаго В. в. и з ъ элементовъ. П р и опредјленіи же теплоты разложенія В. в. изъ бомбы съ навјскою дан­ наго В. в. выкачивается воздухъ и она напол­ няется азотомъ, к-рый никакого участія въ горјв і и В. в. не принимаеть; в ъ бомбе, помјщенной в ъ водяной калориметръ, производится токомъ взрывъ и непоср-но по калориметру измјряется теплота взрыва. Н и ж е приведены теплоты р а з ­ л о ж е н ы важнјйш. В. в. в ъ калоріяхъ, отнесен­ ный къ 1 клг. ихъ, считая образующуюся п р и торјніи воду в ъ жид. состоянш: а а 2 2 a 2 a г Нитрогдицерпнъ 1.580 Динамитъ съ 75°/) нитроглиц.. . 1.290 Нитроглиц. порохъ съ 40% н.-гл. 1.290 Пироксилинъ 1.100 Пироксидинов. бездым. пор. . . . 900 Пикриновая кислота 810 Дымный порохъ 685 Гремучая ртуть 410 -Это—теплота В. разложенія в ъ неизмјняемомъ объемј; если ж е продукты в з р ы в а м. расширять­ с я , что имјетъ мјсто в ъ каналј оружія, то те­ плота взрыва получается немного меньше, т. к. часть е я идьтъ на работу р а с ш и р е н ы . Теплота В. разложены является мјрой той наиб, работы, к ъ какой способно дан. В. в. V I I I . Д а в л е и і е в з р ы в а . Имъ пользуются н а практике для производства разрушит. дјйствЫ или для стрјльбы. Н а его величину, кромј природы В в., вліяетъ плотность з а р я ж а ш я ; одной изъ основн. задачъ изучены В в. и является опредјленіе со отяошенія между плотностью заряжаиія, време­