* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
314 Млгнктизиъ ратуры твла, пря изменения давленья, претерпенаемаго талона, а также она можетъ зави га Вебера вэвгйпенной несколько Максвеллемъ сеть я оть предшествовавшего магнятнаго со в затем» допсыневвой Юввгонъ, вандаа часта ца стояния тала. Вмасто выражений (11) мы не тйм разсжатривается, кака готовый постояв - жена написать вый нагннтнкъ. Пока тахо ве намагничено, •Г=хН (12). вей частвцы этого твла расположены своими Нужно заметить, однако, что формулы (11) и маттотгнынн осямн во всевоаможяыгъ напра- (12) относятся только къ язотропвынъ талан». вленьвхъ, вследствие чего, т. е. вслвдств1е та Теор1я ианагвнченш кристалл ич ее кита тйлъ кого г а о т Е ч е с к а г о распределения осей магня- иного сложнее. Для кристаллических» таль тявовъ, само таю ве ножетъ обнаруживать принимаются три главных» магнитных» вос мвгнитвыха свойства. Подъ вл1ян1емъ иама- приимчивости X,, х , , соотввтетв ующи хъ гпвчивающей силы происходить поворота ча- трен» так» называемым» главным» осям» наствчекъ внутри тала, прн чека вей частички нагниченьн. —эдементарныв нагвитнки—стремятся распо- Весьна важный вывод», получаемый ивъ прнюжвться такъ, чтобы вхъ одноименные концы пятаго основного допущенья, выражаеиаго фор были обращены ва одну сторону. Чаяъ боль мулами (11), и творены Пуассона, заключает ше приближаются къ параллельности магнит ся ва томъ, что при всяком» способа намагни ный оси частичекъ, тана сильнае нанагничен- чивая [я нэотропнаго однородного тала, свобод иынъ н само тало. Насыщение тала М. получаетный М. ножетъ явиться лишь на поверхности ся тогда, когда вей частицы расположатся паралтвла, внутри же этого тала не обнаруживается лельно друга другу и параллельно направление М., т. е. внутри тела въ любой точке сйв. в действующей на тало н а г н в т н о й силы. Предполо- южн. М. взаимно компенсируют» друг» друга. женго о существовавш аадерживатольной силы, Итакъ, для всяхъ точек* внутри тяла объ принимаемое въ теорл Пуассона, ножетъ быть емная плотность At. (р) равна О. Это может» заменено, согласно теорш вращающихся мо- быть выражено иначе, а яменно можетъ быть лекулнрныть магнитов», допущением» суще- выражено чрезъ ствован!я особаго сопротннлен1я, ва виде, напр., тренья, которое нстрйчають частицы прн своемъ поворота. Въ гипотезе, развивае мой Юивгома н дающей возможность до веко- Поверхностная плотность М. (о) выражает торой степени объяснить явленья гистерезиса, ся чрев» не предполагается даже я какого либо тренья dVli прн язнененЬт положенья эденентарныхъ иагвнтикова. Остаточный М., явленья гистере если чрезъ п будет» обозначена норналь к» зиса, а также и выделение тепла при прерыв твла, направленная внутрь чатой» идя переианяоиа панагнячвяая1я, объ поверхностипотенЩалъ твла принимает» твла. вид» ясняются Юнягонъ исключительно на основа Магнитный гтеорги вращающихся мо лекулярных* ятяияитъ. По втой теор1в, пос- вьстной подъ назв. Ж элементарными магнитнаамн я возмож ности, какъ реэультатъ подобныхъ взвлгиодьй- Здесь d3 обозначает» ехеиевть поверхности ств!й, существованья кпеколгхчхъ группиро тала, а витегряроиав1е распространяется по вок* элементарных* магнитиков* ел m»vm, всей поверхности, ограничивающей данное группировок*, удовлетеоряющихъ услоегямъ тало. Намагничение, при которомъ внутри rfeja повсюду о —О, носить название соленоидсиъравновплНя. наю намагниченья. При таком» намагничен ш Для «описательной» натенвтячесвой теорш является возможность, при количественны хъ намагничения изотропных* тьгь вполне доста оггределен1яхъ действи, производимых» намаг ниченным» талона, рвзенатрияать вто тало, точно допущение, выражаеное формулами: какъ только покрытое поверхностный» слоена М., при ченъ этот» М. на одной частя поверх ности твла—сйв., на другой—в» томъ лае ко личестве, яо южн. Отсюда дальше является ( I I ) возможность ввести понятие о двухъ нагннт ныхъ полюсах*, т е. такяхъ точках», яъ ко торых» как» бы сосредоточены И., вь одномъ полюсь—сйв., въ друго мъ полюса—1)аиц рас иъ воторыть Л, В, С обозначают» ггроекпДн пределенные въ действительности по всей по ваггряаенности намагничения ва точвй х, у , г верхности тала. Эти точки, т. е. магнитные даннаго тала; ф обозначаетъ полный магент- полюсы, представляют» собою или точки пркный потенциал» въ втой точка, а х обозначаетъ ложеньи равнодействующих» таг» сила, кото магнитную воспргнмчивееть тыла въ разсиа- рыя действуют» на ту или другую чисть натриваеиой точке (по Томсону) или ксоффи- нагничеияаго тела, или же эти точки являются кань бы центрами, язь которыхъ исходят» иЛеит* памагмпченхя (по Нейману). Магнитная восприлячявость а ве представляетъ собою иагвятнын действия самаго тала Прогглводепостоянную величину. Она ножетъ меняться яье им количества М. в* твя% или другом* 1 изнанея1и действующей ва данной точке киякл» на раветояпге между ясикмхи» назы а магнитной силы Н (проекции втой силы вается магнитным* моментом* тяига, Teopia дает» следующий выражения для проекций нагсуть— ^~ y*~~d\j< BP навгвяенги темпе ввтиаго монента яа оси кооордивата: между нии принятии но вннман1е взаниныхъ действ1й -4 - 1 a 0