* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

НАГНУЛ H r o этомъ элемента». Величина эадерживаталъноЙ | силы различна въ раал114лшхъ тЬтехъ. Ч Ъ М Ъ Меньше эта сила, тЬнъ слабве намагннчвваетса T B I O прн итЬвств.н ва него той прятаны, оть которой проясходнть намаганчаван1е, во ЭЙ то тЬмъ больше noi у чается остаточное на­ магничен^ въ ЭТОМЪ TBli. Если обоэвачять количество М . , явхяюшееся я а одномъ KOHITB мага нтн аго Bieмента чрезъ от, раастоян1е между противопоюжно нажагничеывымн концами этого вжемента чрезъ е, число магаитвыхъ элемеитовъ, находящихся внутри элемента объема T i i a чрезъ то Nvu дудеть п р е д с т е в 1 н т ь собою такъ наэ. магнит­ ный момент* элемента объема тпла. Этоть магнитный моменть элемента объема моаетъ быть выракенъ иначе, можно положить: Nim = JJxabtb. .(7); здъхь dxdyds представляетъ собою величину элемента объема тЬла, a J носить надвая1е «апряжеяпосши намшничепСя въ точки, со­ ответствующей центру рвясматривь>емаго эле­ мента объема. Напряженность намагничен1я J можетъ быть опг>ед^Ьлена также, какъ матихямыы момент*, отпгспн-Л » едипипч объема тпла. Напряженность ншагавчен.н вообще яэмданяется вмъхтв съ иэжвнен.емъ положены элемента объема въ Txtfi, т. е. она выражнет•сн некоторою фунгшДею п»рдинатъ х, у , *т. Она, к р о н ! того, и р а д о р н а у е т с я жгапранлеs i e M b лян1я, вдраллельвой магната ымъ осамъ 313 всАхъ жагхПхттлхъ элементонъ, аатшочающи хсл въ раясматриваемомъ элемент» объема. Ита.гь, величина J представляетъ собою функихювекчлорь, ПроекцШ велнчвны J яа координатныя оси. обозначаемый чрезъ А. ? , С, называются я р о е д ш т напряженности намагничены ег яижвт x у, «г, взятыми иа оси координатг. Teopifl Пуассона приводить къ сгвдующнмъ вьгрвжев1нмъ проекц.й напряженности вадагннчен1н А, 5 , С, въ заве сам о стн отъ проекцШ той силы, какую нспытываеть единица М., во­ ображаемая въ данной точггв х , у, г, лежащей внутри нзсгЬдуемаго тъла: t . «_ л 4п(1—*)