* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
312 Ммъштяшгъ V = Ах, у, и), Х = dV дх* r завов», получивши! названье ш ш Кулона, лежит» въ основе математической теорга М. Закотгь К у ю а а формулируется следующим» образом»: гдЫстиге ( Л двухъ количеств» М. (•> в т& воображаемых» въ двухъ аленентахъ объена ИДИ поверхности намагниченных» тахъ, пропорщоввльно произведенью вгвхъ кохвчествъ в обратно пропорц1онахьяо квадрату раастовшя между ннмн (г). Это действге наоравдено по двнш соединених разснатряваемыхъ кохвчествъ М. н предстанхяетъ собою взаянное отталкивандв, когда оба М. одного рода, в взавивое прнтяжеаге, когда онн двухъ разхичныхь родовъ». Итакъ, законъ Кухона виражается форнулою: mm& f=C(1) ЗДЕСЬ С представдаеть собою ковффнц1енть, ведочяна котораго определяется единицами, принятыми для иэмърешя снды, раэстояньн н (лхнчества М . Принвмая за единицу ддвны святлметръ, за единицу снхы дннъ и похаган въ ф о р м у й (1) коэффициента С равнымъ единица, ыы цозучаемъ количества ш и т & выраженпыып въ такъ наэьгв. абсолютных* влектрвмахнптных* единицах*. Не трудно видать, что абсолютная электромагнитная единица количества М . представляетъ собою такое ко личество М. которое, будучи сконцентриро вано въ одной точка (въ полюсе), отталкиваеть ei, силою одного дина равное себа количество одяовмевваго М., также сконцентрировапнаго въ одной точка н отстонщаго отъ перваго на paacTOHHle одного сантиметра. Нужно приба вить къ втоиу, что оба количества Ы. должны находиться въ одной я той же окружающей ихъ среда, а именно — ва воздуха, вбо дайCTule между данными количествами М. ме няется съ нзяеневдемъ той среды, ва которой наблюдается вто действ1е. Правильность за кона Кулона была особенно строго доказана опытами Гаусса надъ дьнстягеиа одного нагпята яа другой (Gauss, clntensllas vis magnetlсве terresiris ad mensuram absolnlam revocatai, 1892). Применяя ддя вычисленья нагннтныхъ д*й ств&н законъ Кулона, .ножно показать, что при всякомъ данномъ распределенш М., т. е. при венкой даввой системе иагнитов», сила, какую испытываетъ оть этого распредалеН1Я М. едпннца количестве bL, находящаяся въ какой либо точка, можетъ быть вполне опре делена, какъ по величина, такъ и по направленио, если только будеть найдено выражев1е такъ нааываенаго мащутнаю потенциала въ втой точка. Магнитный потенщалъ ( Г ) въ ка кой ввбудь точке Р представляется въ общемъ ввде чрёэъ . Здесь dm означает» бесконечно малое коли чество М., г обоанячаеть резстоян1е этого элемептарнаго количества М. оть точка Р, а ин тегрировало распространяется на все данное количество М. Обозначая чрев» х, у, в коор динаты точки Р. чрезъ X , t, Z—проекцим на оси коордаяатъ магнитной силы, испытывае мой единицею количества М. въ втой точка, мы будонъ вхгвтъ __*Z ~ду л z = - ~ де& (3) Магнятный потенцДалъ V можетъ быть также разе натрии аемъ, какъ ннтегралъ дифферевцьальяаго уравнения d&V , д&Г d&V dxT + &dY + l F - ^ - • вь которомъ f обозначаетъ об*емную плошdm пост* М. въ точке х, у, г, т. е. р = jj.jyjj • Дяфференцгальное ураввен!е (4) в ы р а з и т всехъ гочехь собою теорему Пуассона. Для В & х, у, л, въ которыхъ ьгЬтъ Mi, , т. е. ддн ютоМ. рыхъ р = 0, ны получаенъ внесто уравневгя (4) уравнеше д&7 , d & F d*V . (51. дх& ду& + де ~ Это такъ наэываеная теорема Далласа. Маг нитный потевц1алъ V, представляющий собою интегралъ уравнения (4) или (б), должень вь то же время удовлетворять следующему вшроничному услоьлю: dV dV to <> Здесь о. обозначаетъ поверхностную плояноет» М. въ какой нвбудь точке цоверхиоста . / dm намагниченяаго тала I т. е. о = ^ , есл 1 + 1 0 1 6 dS обозначаетъ элемента поверхности), я, обо значает» норналь къ поверхности въ этой точке, проведенную из» тела наружу, м, обозначает» норналь къ поверхностя въ тон же точке, про¬ веденную внутрь тала. Гипотеза Кулона я найденный имъ закоаъ взаинодейств1я колнчествъ М. дали воэяоаность Пуассону создать математическую тео р ю намагниченьн тал». Въ своей теори и Пуассон», какъ и Кулон», р а э с н а т р я в а т намагняченвое тало состоящим» изъ отгЬдьныхъ емашитных* элементов*», ввутри кото рых» содержатся раввыя количества двухъ магнитны хъ жидкостей, отделяющихся одна от» другой при намагничивая 1я тала в снова снешнвающвхся друг» съ другой», когда тъ ло перестает» обнаруживать магнитное соCTOHHie. Эти елененты отделены друг» отъ друга промежутками, абсолютно ве проввпаеныни для магнитных» жидкостей. Размеры пронежутковь и размеры санях» магнитя, вленевтов»—одного порядка малости, отношевге же между ЭТИМИ размерами различны в» раз личных» талаха. Отношение сунны объеяовъ всех» нагннтныхъ элементов» тела къ объеяу санаго тела Пуассон» принимает» за меру плотности этого тала относительно М. Чъхъ больше это отношенге, этот» так» наэываеный Пуассонов* ковффнцигнт* намахннчемгя к, тень еяльнае, согласно рассматриваемой теор1в, ножетъ намагничиваться тало. Для обьacaeala «поетолнмасо нлн остаточнахо М.» допускается по этой теор1в существован>е въ каждом» магнитном» элементе тала особой чзадврживательной силы», противодейсгвующей переивщевгю нагннтныхъ (яидкостей зъ