* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
]ЙА1«ГЛГТЯШ1П> 311 магнита, въ которыхъ наблюдается нажбольшьй свободные М., иначе наибольшее притяжвнге желъза, когда къ магниту цриожеяъ лкор*. Якорей» зазывается вусокь желаза съ отшлнфованною поверхности», которою овъ пристаетъ къ волечнъшъ поверхностяжъ магнита; къ етоиу якорю прнкртшзяють г ! грузи, ко торые д о ш л ы быть поддерживаемы иагнитоиъ). Велнчнны L и I должны быть выражены въ сантиметрах». В—коэффяц1ентъ, величина во тораго меняется въ предалахъ оть 0,7 до 1,2; средняя величина этого коеффкц1ента равна 0,891. Подъемная сила прямить, полосовьгхъ, магннтовъ, ггрнготовляеньгхъ иъ Гаврлевгв, въ четыре раза иеиыпе подъемно! силы подко вообразны хъ магните въ, ямаюпгдхъ тоть же васъ, что л пряные. 2) Дшшдммлмди н, ааралшдммтмыл «нала. Давно вэлвстно что к р о н ! желаза, стали, чу гуна, магнитными свойствами въ сильно! сте пени обладають еще ннккель и кобальт». Эти металлы въ иагнитноиъ отношен1и нполв» аналогичны треиъ первым». Въ ннхъ наблю дается и остаточный М., такъ что нзъ этнхь неталловъ ногутъ быть приготовляемы «по стоянные» магниты иди, лучше, лелнмямил стадии». Давно также было вавастно, что сильные магниты притягивають къ с е б ! иноrie минералы, глдеришщ1е въ своемъ состав! соли желъза, Кинкеля или кобальта. Но нъ се мидесяти хъ годахъ црошляго стотатьн Бругмнясь ваигвтилъ советам» противоположное дяйств1е иагнита на виснуть. Изъ наблюден!! Бругнаяса оказалось, что н а п и т ь отталкввветь виснуть. Впосладствья было обнаружено Бевкереленъ такое же д!1стн1е иагнита и ва сурьму. Какъ уже изложено въ ст. Дьамагнитнзиъ, въ 1646 г. классическими своими опы тами М. Фараде! доказать, что в с ! тъла при роды—какъ неоргалячеекдя, такъ и органи чески!, какъ твердый, такъ л ишдкън и газо образный—подчиняются дайствтю магнита, но прн этомъ одни тъла притягиваются иагвнтомъ, итн же, будучи подвашены въ горивонтадьяомъ пололсеити между хоническнни на конечниками подковообраанаго электромагнита, устанавливаются своею длиною по иапраалев!ю оси электроиетяита, другья тала, папротилъ, отталкиваются оть магнита или же, бу дучи подиашелы нежду такими же наконечни ками электромагнита, располагаются по на правленно екватор1атьнону, т. е. составляю щему съ осью электронагнита п р я н о ! уголь. Ф а р а д а ! назвать тъла первой категоргя парама1мттмы*н. тйла второй ватегор1н—огамтн м и я ш ш . Жетъзо является тлпичнымъ талом» первой категории, виснуть—второ!. Хотя в с ! т и н природы яслытътлаютъ д!йств1е магнита, т. е. сами намагнячяваются подъ вл1ян1енъ магнита такъ-же, какъ жельзо, или иажд/ншея оЬраложл но протявоподолшону яанравдеядю, остаточное намагничивание наблюдается лишь в ъ ненногихъ тьлахъ. З а исключенгенъ стали, жехвза, винкеля, кобальта, чугуна и я!которыхъ ояясловъ желйаа остаточное наиагнячиванЛе вь весьна слабо! степени было заивчено Туилирцомъ въ кристаллах» кварца а горнаго хрусталя, да еще Додже мъ въ вакоторыхъ неталлахь и неиеталлхческить тьлахъ. П р я этой» во вейхъ этихъ случаяхъ, даже п оамшнииляихъ тялолгд, остаточвое намагни чен») обнаруагавалось соотвттствующимъ паранагиитныиъ тагом», т. е. и д1аиагнитныя тала по прекращен^ Д?йств1я на нихъ накегнлчивающеи еялы являлись съ приаввлами весьна слабо парамагнитных» тать, 3) Teopim маыитизма. Для обьясненья или, лучше, для «описашя» магнитаыхъ явтенш быта предложена во второй половин! прошлаго столйтья гипотеза, по которой причина нейхъ этнхь явленШ относилась къ нахождеглю въ жвгбз* н стали особой невасоной ма терит (materia magnetica по Эпаяусу), обла дающей твмъ свойством», что между ея ча стицами происходить взаимное отталклвав!е, а между частлцаия этой натердя и частицами желъза н стали существует» взаииное притяжен1е. Это притявенте особенно сильно нежду частицами магнитной натер!и и частицами стали, вствдств1е чего перен!щен!е иагннтной материт по порань стали встречает» значи тельное препятств1е. Нъсколько позже была принята другая гипотеза, впелва аналогич ная съ гяпотезой двух» алектрнческихъ жид костей, предложенной Сейнеронъ. Было до пущено существован1е двух» иагнитяыхъ жидкостей, (таверной я южной, яря чем» о б ! эти жидкости предполагались находящимися в» равных» количествах» въ тьлахъ, способныхъ намагнячиватъея. Частицы той л другой жидкости отталкивают» друг» друга, частицы двухъ разиоиненныхъ жидкостей друг» друга притягивають. Когда тало не намагничено, то, по этой гипотез!, о б ! жидкости смашалы одна съ другою; когда в е тъло является со свой ствами магнита, то объ эти жидкости отдалены друг» отъ друга, при ченъ одна яэъ них» со средоточена главный» образонъ на одномъ л о в д ! тйла, другая—на другом». Эта гипотеза двухъ магнитных» яидкостей была существен но иэианена Кулоноиъ въ восьмидесятых» го дахъ проштаго стол!т1я. Кулон» опытаии до казать, что на сколько бы частей ни быть раздйленъ какой либо магнить, вей частя его по лучаются со свойствами палата магнита, т. е. на двухъ оконечностях» каждой такой частя наблюдаются противоположные М. Итак», при дя к» заключен1ю, что вполн! нево8новно от деление одного М. оть другого, въ протввупсложность тону, что весьма легко получает ся съ двуня элекрнчествами, Кулоаъ пред ложил» новую гипотезу. Согласно гипотез! Кулона, разделение двухъ магнитных» жидко стей должно происходить тишь въ самихъ ча стицах» веиягничнваеиаго тала н переход» магнитных» жидкостей ивъ одной частицы нъ другую вполнъ невозможен». Таким» образом» кллсдая частица намагниченнаго тала является, по гипотез» Кулона, цельным» магнитиком», т. е. обнаружвлаетъ полярность, иначе, обнаружянаетъ на двухъ протввопотояшыхъ частях» своей поверхности разноименные М. Путей» опытов», Кулоаъ установил» первый количественный закон» нвлен1й М. — закон» вааяиодъйстшя двухъ количеств» М., сосредо точенных» въ двухъ тьлахъ или в» двухъ элеиентахъ объема или поверхности гадь. Этот»