* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

155 ствеииной, а б с о л ю т н о о п р е д е л е н н о й ) есть основная предпосылка a l c трактной механики; именно, последняя обратно кругЬ, понятие о движенш если бы мы захотели и о предполагаешь геометрпо, въ кото­ тьтие можно было чисто рой конгруэнтность определена независимо о г ь поняпй о движении, чтобы твердомъ абстрактно построить на конгруэнтности. Мы оказались бы въ ложнсмъ оннредЬлить конгруэнтность при иномоииш с о б о й прежде точки движений, а поннпе о твердомъ теле при помощи конгруэнтности. Если мы предполагаемъ конгруэнтность, го движение представляешь рывнаго ряда конгруэнтныхъ фигуръ, 1 всеио, с о в е р ш е н н о независимо отъ времени, процессъ образований^ неиирегакь что соотвЬтствуиоишя непрерывно занолняютъ определеншля кривыя — ихъ „пути" ный фигуры фигуры; называются изъ „положениями * конгруэнтныхъ каждая фигуръ можетъ Эти различ­ одной изъ нихъ, „движущейся" быть принята за или пройденнымъ „движущуюся" Разстонние движунцейся точки вь различииыхъ ея положепо ея пути, называется пробеномъ, нпяхъ, измеряемое разстояиииемъ до соотвьтствующано положении^. Подъ поняпемъ же в р е м е ­ ни мы разумеемт» определений, содержащее характеръ величины, которое должно былъ нфисоедине но, чтобы мы могли отличать различный положе­ ния движущейся непрерывно точки; съ этой величиной должны быть однозначно и точкойизмерение и мо­ сопряжены разстоян1н, проходимый движущейся Согласно этому определенно время имеешь только одно жешь, такимъ о б р а з о м ъ , быть измерено и отображено при помощи одной переменной /. Движение точки по прямолинейному пути называется „равномЬрнымъ", если проходимый ею разстояииия инропорщоналыиы времеиии; на этомъ, известным ь способом!», основываюшь определения скорости и ускорения. Точки прямой могутъ быть безчисленншнмъ множествомъ с п о с о ­ бов ь определены при помощи одной переменной /; это значишь -- точка можетъ двигаться по прямой безчисленнымъ такъ множествомъ различииыхъ сннособовъ- Тела, который ниопарно опиредълеииы * ) , что мы должны представлять себе ихъ въ движений, называются материальными телами, если, нири этомъ, нири достаточномъ удаленш всехъ остальныхъ тълъ каждый два тела движутся нио направлений другъ и н другу * ) . е. G Если нири этомъ тела ихъ ускорен1н равны римь, что тела (но нирогивоположны нио ииаправлеиино), то мы иовоэк в и вал е н т н ы ; тЬлъ A A J если два матерналыиыхъ взаимно эквиваленитш»! съ третьимъ, то они эквивалентны друиъ съ другомъ. Если изъ трехъ матерн&алыиыхъ тела А 2 l7 2l 3 ииоследнее 2 въ иирисутегтни и если, далее. получаешь более сильное ускорений, чемъ шЬло А , *) Указать, какъ это осуществляется,—задача будушаго. ) Законъ всемпрнаго тяготения, который въ обыкновенной формулировке уже предполагает!» понятие о материальномъ теле, .ЗД ЕСЬ принимается за точку отпра­ вления и служить для оифедълеш&н матери&альнаго тела. Очень трудно сказать, въ какой мере действительно возможно провести эту точку зрения черезъ всю механику8Р