* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
737 СВЕТ 738 паров, является так называемая лампа «солнеч ного С.» (см. Баха ртутно-кварцевая лампа). Все искусственные источники С. обычно при меняются в соотв. арматурах или других осве тительных устройствах (см. Освещение и Арма тура осветительная). Д л я получения узкого направленного пучка лучей применяют зерка ла, причем источник должен быть небольших размеров и большой яркости (кратер дуги); для получения широкого пучка лучей можно при менять рассеивающие арматуры и большие ис точники С. На пути от источника до освещаемо го предмета или до глаза наблюдателя С. обыч но проходит ряд сред и отражается от ряда по верхностей. При этом происходит потеря свето вой энергии и превращение ее в другие виды энергии, напр. в тепловую или химическую. О т р а ж е н и е С. При падении луча С. на границу раздела двух сред происходит отраже ние части падающего светового потока об ратно. Различают три вида отражения: 1) от ражение зеркальное, или правильное, 2) отра жение диффузное, или Ламбертово, и 3) смешан ное отражение. 1) З е р к а л ь н о е отра ж е н и е подчиняется следующим законам: луч падающий и луч отраженный лежат в од ной плоскости с перпендику ляром к элементу отражаю щей поверхности в точке па дения луча и составляют рав ные углы с ним (рис. 2). Зер кальным отражением облада Рис. 2 . ют полированные поверхно сти различных веществ. Фотометрическим коеф. отражения называется отношение отраженного поверхностью светового потока к потоку па дающему. Полированные металлы обладают к а к правило высоким коеф. отражения. Коеф. отра жения д л я данного металла не является посто янной величиной, а зависит от длины волны па дающего света. В прилагаемой таблице даны коеф. отражения по спектру нек-рых металлов. Длина волны в Металл 420 450 500 550 600 650 mfi Серебро (свежепосеребСеребро (старое) . . . 86,6 73,0 29,3 51,8 56,6 51,9 47,0 90,5 87,1 33,1 54,7 59,4 54,4 50,0 91,3 83,9 47,0 58,4 60,8 54,8 55,0 92,7 85,0 74,0 61,1 92,6 86,3 84,4 64,2 64,9 55,4 55,7 93,5 88,6 88,9 66,5 65,9 55,9 56,0 62,6 54,9 55,5 2) &Второй вид отражения—д и ф ф у з н о е— характеризуется законом Ламберта: яркость отражающей поверхности при падении на нее направленного пучка С. одинакова по всем на правлениям наблюдения, а сила С. изменяется по косинусу угла наблюдения с перпендикуляром; падающий на такого рода поверхность С. рас сеивается равномерно по всем на правлениям (рис. 3). К такого ти Рис. 3. па отражению в той или иной сте пени приближается отражение от всех матовых поверхностей. Матированные металлы, стекло, шероховатая бумага, пластинки гипса, фарфо ра—все могут быть отнесены к разряду диф фузных поверхностей. Поверхностью, дающей наиболее правильное диффузное отражение, принято считать плоскую поверхность, покры тую порошком магнезии (окиси магния). 3) С м е ш а н н о е о т р а ж е н и е . К раз ряду смешанного отражения относят все виды отражения, при к-рых часть све тового потока отражается зер кально, а часть диффузно. В ка честве примера можно приве сти отражение от фарфоровой эмали, применяемой для по крытия осветительных арматур (рис. 4 ) . Падающий С. частично (по закону Френеля) отражается на поверхности эмали, часть ж е , проходящая внутрь эмали, рассеи вается там на вкрапленных мелких частицах. Д и с п е р с и я и п о г л о щ е н н е е . При прохождении С. в однородных средах обнару живаются два неразрывно связанных друг с другом явления: первое—зависимость скорости распространения от длины волны С. (цвета), и второе—поглощение проходящего светового по тока частицами (молекулами, атомами) среды, причем степень поглощения также обычно зави сит от длины волны проходящего света. Первое явление приводит к тому, что показатель пре ломления среды (см. Преломление света) также зависит от длины волны; это носит название дисперсии показателя преломления. Области спектра, в которых д л я данного вещества по казатель преломления плавно убывает с дли ной волны, называются областями нормальной дисперсии; области, в которых показатель пре ломления, претерпев разрыв, начинает расти с длиной волны, называются областями ано мальной дисперсии. Поглощение света сре дой толщины d может быть представлено урав нением Бугэ: d а Td-t , (1) Поскольку коеф. отражения зависит от дли где Т —пропускание среды толщиной d, а ны волны, энергетический-коеф. отражения не t—пропускание среды единичной толщины, t, а будет равен фотометрическому коеф. отраже следовательно и Т являются функциями длины ния, так как отраженный С. будет иметь спект волны. Очень часто пишут уравнение (1) в не ральный состав, отличный от спектрального сколько ином виде, положив в основу не коеф. состава падающего света (см. ниже). Прозрач пропускания слоя единичной толщины, а коеф. ные среды, относящиеся к диэлектрикам, имеют поглощения—К—такого слоя; тогда уравнение значительно меньшие коеф. отражения. Отра принимает вид: жение от них подчиняется закону Френеля, ко Т = ГКЛ. () торый для случая нормального падения пучка К носит название удельного поглощения среды, С. на полированную поверхность диэлектрика I—основание нат. логарифма. Иногда пишут: принимает очень простой вид: R=[^^} > T =W~K