* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

735 СВЕТ 736 чистая энергия, Квантов теория). Источники С. делятся на естественные и искусственные. Из естественных источников наиболее мощным является солнце. С медицинской точки зрения чрезвычайно важен спектральный состав из­ лучения всякого источника, а не только его &интенсивность. С о л н ц е к а к и с т о ч н и к е . Яркость солнца 150 ООО стильбов в центре солнечного диска. По своему световому действию солнце эквивалентно источнику света с силой С. в 1,7 . 10 свечей, помещенному на расстоянии, равном среднему расстоянию между солнцем и землей (1,5 . 10 %м). В одну минуту на 1 с м поверхности земли падает в среднем 2,1 g/кал. солнечной энергии (солнечная постоянная). В спектре солнца максимум энергии приходит­ ся на 0,470 /л, что соответствует излучению чер­ ного тела при t° 6 250°. Спектр солнца пересе­ чен рядом темных линий, объясняемых погло­ щением солнечного излучения атмосферой са­ мого солнца и земной атмосферой. Эти линии носят название Фраунгоферовых линий и со­ ответствуют линиям поглощения различных веществ (натрий, водород, железо и т. д.). С. от солнца, проходя сквозь земную атмосферу, частично поглощается и рассеивается воздухом. Более короткие волны при этом рассеиваются сильнее (см. ниже), так что фиолетовый конец спектра ослабляется сильнее красного и мак­ симум энергии смещается в красную часть спектра. Рассеянием С. в воздухе объясняется голубой цвет неба и багровый цвет солнца при закате. В первом случае мы видим рассеянные лучи, среди к-рых преобладают сине-фиолето­ вые, во втором случае мы, наоборот, видим то, что осталось в световом луче после рассеяния сине-фиолетовой части спектра. Часто за эталон «белого» С. принимается излучение источника с t°, равной 5 000°, т. е. с максимумом энергии на 590 тц. Конечно выбор этот весьма условен, и чтобы не было ошибок надо всегда точно указывать, о каком «белом» свете идет речь. И с к у с с т в е н н ы е и с т о ч н и к и С. Наиболее распространенные искусственные ис­ точники С—лампы накаливания—очень сильно отличаются по своим световым свойствам от солнца. Во-первых яркость их нити (см. Осве­ щение) лежит в пределах от нескольких десят­ ков до нескольких тысяч стильбов, что значи­ тельно ниже поверхностной яркости солнца; во-вторых спектральный состав излучения этих ламп отличен от солнечного спектра. Послед­ нее обстоятельство чрезвычайно важно с биол. точки зрения. В спектре ламп накаливания максимум энергии лежит в инфракрасной ча­ сти, что объясняется сравнительно низкой t° накаленной нити (1 400—3 500°). По закону Вина длина волны, соответствующая максиму­ му энергии в излучении накаленного тела, об­ ратно пропорциональна t° этого тела, поэтому чем выше t°, тем на более короткую длину вол­ ны приходится максимум излучения. У ламп накаливания t° нити растет с мощностью лам­ пы, поэтому у более мощных ламп максимум энергии ближе к видимой части спектра, чем у менее мощных ламп. Благодаря этому спектра­ льный состав С. мощных ламп накаливания бли­ же к спектру солнца, чем у маломощных ламп. Все же и у них процент энергии, приходящий­ ся на фиолетовые и ультрафиолетовые лучи, значительно ниже, чем в солнечном С. С. обычных вольтовых дуг соответствует из­ лучению накаленного тела при 4 000—4 500°. 27 8 2 С , близкий к солнечному, дает мощная про­ жекторная вольтова дуга интенсивного горе­ ния. Температура кратера интенсивной дуги близка к t° солнца и вследствие этого такая дуга дает С , по своему спектральному составу близкий к солнечному С. Яркость кратера ин­ тенсивной дуги порядка 100 000 стильбов. Во­ обще у температурных источников света с повы­ шением t° до 7 000° процент лучистой энергии, приходящейся на видимую часть спектра, рас­ тет, достигая при 7 000° максимальной цифры в 14%, а затем начинает падать.—Практически сейчас максимум еще далеко не достигнут. В по­ следнее время стали широко применяться в ка­ честве источников С. электрические разрядные трубки (газосветные трубки), наполненные раз­ реженными газами и парами. В этих трубках свечение возбуждается ударениями электро­ нов, летящих сквозь трубку, с атомами напол­ няющего ее вещества. Благодаря тому, что при таком методе возбуждения С; меньше энергии превращается в тепло, чем при температурном возбуждении, газосветные трубки обладают большим коеф. полезного действия, чем лампы накаливания. Газосветные трубки интенсив­ ного горения отличаются от обычных Гейслеровыхтрубок тем, что у них низкий потенциал зажигания и большая яркость свечения, чем у последних. Достигается это применением по­ догретого катода (отрицательного электрода), являющегося мощным источником электронов. Спектр излучения газосветных трубок не не­ прерывный, как у тел накаливания, а состоит из отдельных линий. Трубка, наполненная нео­ ном, дает красный С. и ее спектр состоит гл. обр. из красных и желтых линий. Трубка с па­ рами натрия дает желтый С,—почти все ее из­ лучение сосредоточено в одной двойной желтой линии натрия. Эта трубка удобна для лабора­ торных работ, при к-рых необходим источник монохроматического света (напр. для сахари­ метра). Кроме того ее применяют д л я освеще­ ния автомобильных дорог, так как при ее све­ те повышается разрешающая способность гла0.4 0.45 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1.0 1.5 2.0(1 Р и с . 1. С п е к т р ы в а ж н е й ш и х г а з о в и п а р о в м е ­ таллов; толщина линий обозначает интенсивность. за. На рисунке 1 изображены спектры наибо­ лее часто применяемых газов и паров. Спектр газосветной трубки зависит от целого ряда па­ раметров, если даже трубка наполнена опреде­ ленным газом или парами определенного ме­ талла. Наиболее существенными параметрами являются давление газа или паров и плотность тока. Напр. у ртутной лампы с ростом плот­ ности электрического тока и плотности паров желтая линия, соответствующая 579 тц, растет быстрее всех остальных линий в видимой части спектра, так что свет лампы желтеет с ростом электрического режима. Источником С , в котором соединены тем­ пературное излучение с излучением ртутных