* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

219 КАПИЛЯРНОСТЬ 220 друг, состояниях, где необходимо промывать организм большими количествами жидко­ сти. Вливать можно физиол. раствор и глю­ козу (47а—57г%) количестве от 17а до 3 л в сутки. Продолжительность вливания мо­ жет колебаться от 1 до 4 и более суток. в Лит.: Г е с с е Э., Кровотечения (Общая х и р у р ­ г и я , п о д р е д . Э. Гессе, С. Г и р г о л а в а и В . Шаака, M . — Л . , 1928); Г у р е в и ч Г . , Т е р а п е в т и ч е с к а я т е х н и к а , М . — Л . (печ.); К у з ь м и н С , У х о д за оперирован­ н ы м и б о л ь н ы м и , М . , 1928; Т о к а р е в В . , А п п а р а т для длительного непрерывного внутривенного влива­ н и я , Р у с . к л и н . , 1927, № 36; E i c k Е . , I n t r a v e n o s e Tropteninfusion, Z e n t r a l b l . f. C h i r u r g i e , 1924, № 47, 1925, № 44; M a t a s R . , C o n t i n u e d i n t r a v e n o u s «drip», A n n . of surgery, v . L X X I X , 1924. Ф. Янишевскии. К А П И Л Я Р Н О С Т Ь (волосность), в собствен­ ном смысле слова—явление, в силу которо­ го в двух сообщающихся сосудах жидкость устанавливается не на одном уровне, если один из двух сосудов имеет форму очень узкой (волос­ ной) трубки. Жидкость, сма­ чивающая стенки трубки, поднимается в ней выше гидростатического уровня (см. рис.); в случае жидкоzrp. сти, не смачивающей стеЗг: нок, наблюдается понижение z^ryryr^r^z уровня. В более широком —— смысле слова К.—совокуп­ ность явлений,обусловленных особым уплот­ ненным состоянием поверхности, слоя жид­ кости. Частица, находящаяся внутри жид­ кости, испытывает притяжение со стороны всех окружающих частиц. Но т . к . эти при­ тяжения действуют в среднем одинаково по всем направлениям, то они взаимно компен­ сируют друг друга, и частица остается сво­ бодной. Наоборот, частица, находящаяся в верхнем «капилярном слое», испытывает одностороннее притяжение к прилегающей снизу массе жидкости, чем создается особое состояние уплотнения. При незначительно­ сти силы, испытываемой каждой частицей в отдельности, величина давления, прихо­ дящегося на 1 ел* , достигает напр. для воды 15.000 кг (поверхностное давление). Силы, действующие на отдельные молекулы, бла­ годаря своей односторонности придают всем им сходное расположение—продольной осью перпендикулярно к поверхности жидкости. Т. о. поверхность жидкости покрыта бро­ ней плотно прилегающих друг к другу и од­ нородно расположенных молекул, что сбли­ жает свойства поверхности жидкости с по­ верхностью кристалла.—Т. к. выдвижение новых частиц на поверхностьвозможно лишь путем преодоления втягивающих сил, то всякое увеличение поверхности сопряжено с затратой энергии (поверхностная энергия), и обратно—сокращение поверхности сопро­ вождается выделением энергии. А потому всякой поверхности жидкости свойственно стремление квозможному сокращению. Вели­ чина е поверхностной энергии различна для различных жидкостей и зависит от свойств среды, с которой соприкасается жидкость. В дальнейшем полагаем, что второй средой является воздух. 2 Т.о. капля жидкости как бы облечена уп­ ругой пленкой, находящейся в напряженном состоянии.—Если поверхность жидкости ог­ раничена стенками, к которым пленка при­ липает, то стенки испытывают втягивающее усилие со стороны пленки, именуемое поверх­ ностным капилярным натяжением к. Если мы выразим величину к в динах на 1 см длины края пленки, то получим для К числа, тождественные с вышеприведенными числами для е. Для характеристики капилярных свойств жидкости кроме величин е и fc часто в табли­ цах находят значение «капилярной постоян­ ной а ». Эта величина характеризует капилярные явления в узком смысле слова. Если в сосуд с жидкостью погрузить откры­ тую с обоих концов тонкую трубочку из ве­ щества, смачиваемого данной жидкостью, то поверхностная пленка внутри канала расползется по стенкам трубки, принимая форму вогнутого мениска. В своем стремле­ нии сократиться мениск тянет столб жидко­ сти в трубке наверх, пока гидростатическое давление не уравновесит капилярных сил. Подъем тем больше, чем уже канал. Пусть h обозначает высоту подъема, fc—поверхно­ стное натяжение, г—радиус капиляра и s—удельный вес жидкости; тогда легко по¬ лучить зависимость h = — .Отношение — име­ ет для данной жидкости постоянную вели­ чину, обозначаемую через а (капилярная постоянная). Вводя ее, получаем простую 2 2 зависимость: h = 2 или h.r = а . 2 2 2 Так, д л я воды величина е равна 75 эрг на 1 см , для ртути—500 эрг на 1 см , для вин­ ного спирта—22 эрг на 1 см , для серного эфира—18 эрг на 1 см . 2 2 2 2 Если, как это обычно делается, г я Ь, из­ мерять в лш,то величина а получает значе­ ния: для воды а = 15 мм , для винного спирт а = 5 , 8 9 мм , для эфира=7,1 лип . Поднятие жидкостей в капилярах имеет большое и общеизвестное значение. На нем основано проникновение жидкостей вглубь пористых тел. Весьма важно соотношение между явлениями капилярности и адсорпцией. Если к молекулам основной мшдкости, обладающей высоким поверхностным натяжением (вода), примешаны хотя бы в ничтожном количестве молекулы вещества со слабыми капилярными свойствами (эфир), то под влиянием втягивающих усилий водные частицы будут вовлечены внутрь, а на по­ верхности останется слой слабее втягивае­ мых молекул эфира. Капля эфира, нане­ сенная на водную поверхность, быстро рас­ текается, образуя на воде тонкий защитный слой (адсорпция). Если молекулы, подме­ шанные к воде, электролитически диссо­ циированы, то пленка может обнаружить избирательную адсорпцию к определенному иону и последствием явится возникнове­ ние поверхностных зарядов (электрокапилярные явления). С развитием учения о мел­ ко раздробленном состоянии вещества (дис­ персные системы) значение К. для понима­ ния природы коллоидной среды необычайно возросло, дав основание новой дисциплине— капилярной химии. Врачу приходится встре­ чаться с явлениями капилярности напр. при дренировании ран. Жидкость, находящая­ ся в ране, всасывается по капилярным про­ странствам между нитями марли. Сильное 2 2