* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
793 796 будет касательной слагающей силы. Если вместо одной жидкости представить себе ряд я-мдкостей различной плотности, к-рые рас полагаются между концентрическими шаро выми поверхностями, то также получится фигура равновесия. Если жидкость, налитая в сосу де, начинает вращаться около оси сосуда в поле тяготения земли, то в этом случае полу чаются добавочные силы, дей ствующие на ее поверхность, Рис. 2. как это видно на р и с . 3 , и зави сящие от центробежной силы (сила / ) . В этом случае получается поверхность, отли чающаяся от плоской, к-рая, как показы вают вычисления, представляется парабо лоидом вращения.—Если по местить в жидкость какое-ни будь твердое тело, то жид кость оказывает на это твер дое тело воздействие, которое можно легко себе представить след. образом: допустим, что в некоторый момент в покоя щейся жидкости (см. рис. 4) Рис. 3. ограничивается нек-рый объ ем adbc, имеющий форму твердого тела, ко торое должно быть погруя-гено в жидкость. Т . к . ж и д к о с т ь находится в покое и отдель ные частицы ее не перемещаются внутри жидкости, то можно предста вить себе, что данный объем является отвердевшим. Это не изменит равновесия жид кости. На этот объем верти кально вниз будет действо вать сила тянсести G, равная весу жидкости, находящейся в объеме данного тела, и так Рис. 4. как предполагается, что жид кость при отвердевании не изменяет плот ности, то ясно, что существование равнове сия жидкости доказывает, что со стороны жидкости имеется давление на все части по верхности погруженного тела, уравновеши вающее силу О, которая стремится тело abed заставить двигаться книзу. Следовательно, давление на поверхность тела abed должно равняться весу жидкости в объеме тела и должно быть направлено кверху, будучи приложено к центру тяжести погруженного тела (сила Р ) . Если заменить твердое тело, имеющее плотность жидкости, любым твер дым телом, имеющим ту же самую геометри ческую форму, и поместить его в то же самое место жидкости, то условия давления со стороны яащкости на тело не изменятся, и поэтому на твердое тело будут действовать две силы: одна сила действует по направле нию книзу и прилоясена к центру тяжести погруженного тела, при чем в случае не однородного тела точка, к к-рой приложена равнодействующая, может и не совпадать с центром тяжести вытесненного объема жид кости,—другая сила направлена вверх и равна весу вытесненного объема жидкости; эта сила приложена к центру тяжести по груженного тела, если это тело является однородным. Смотря по тому, к-рая из этих сил больше, мы имеем или падение на дно в том случае, если вес тела больше веса вытесненной жидкости, или наолюдается безразличное равновесие, если эти две силы равны; наконец, моя-сет происходить всплывание тела, если вес тела меньше веса вы тесненной жидкости. В этом состоит прин цип Архимеда, к-рый является основой д л я всех измерений уд. в. или плотности тел. Этот принцип имеет огромное значение для плавания животных в водной среде. Закон Архимеда имеет обширное прило жение в л а б о р а т о р н о й п р а к т и к е . Пусть имеется нек-рый объем, в к-ром имеет ся масса М, и пусть масса жидкости рав ного объема имеет величину т, при чем т или больше, или равно, или меньше М. Если в нормальных условиях на жидкость дей ствует сила тяжести, то в таком случае раз ница сил, действующих книзу и кверху, равна разнице масс Мит, умноженной на ускорение д силы тяжести—(М—т). д. Если разница масс незначительна, то сила тяягести, действующая в нормальных условиях, может дать равнодействующую, настолько малую, что частицы жидкости и взвешен ного в ней тела могут находиться в относи тельном равновесии в жидкости, и тепловые движения, которые совершают молекулы яавдкости, будут достаточны, чтобы не дать осесть на дно более тяжелым частицам и всплывать на поверхность более легким. Если представить себе, что можно какимнибудь способом увеличить действующую на ясидкость и на взвешенные в ней частицы силу, то можно заставить эти частицы упасть на дно, и на этом основано примене ние центробежных машин, при к-рых полу чается значительная сила, превосходящая величину силы тяжести, опускающая на дно более тяяселые частицы и заставляющая всплывать более легкие. На этом основано получение сливок из молока, а также центри фугирование физиол. жидкостей: крови— для получения сыворотки и мочи—для полу чения осадков из нее. Если расположить в жидкости (см. рис. 4) какую-нибудь поверх ность, то давление на поверхность снизу и сверху будет одно и то ж е , если жидкость находится в покое. Т. к. можно представить себе жидкость в виде отвердевшего столба над этой поверхностью, то получается да вление жидкости на эту поверхность, рав ное столбу жидкости, к-рый имеет основа ние—площадку ММ и высоту h—прости рающуюся до поверхности жидкости. Если имеется исидкость, налитая в два сообщаю щихся сосуда М и N (см. рис. 5), то уровень жидкости находится на одной горизонталь ной плоскости АВ в обоих сосудах, при чем это не зависит от ширины сосуда, если только со 45 о суд не слишком узок и 1 Лв пе входят в расчет капилярные силы (см. Капилярпостъ). Если мы на льем с обеих сторон над Рис. 5. поверхностью одной жидкости (например, ртути—Н) какие-нибудь другие жидкости, имеющие разную плотность, то для равно весия необходимо, чтобы вес вертикальной колонны, приходящейся на 1 кв. см, слева н справа был один и тот же или чтобы N