* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

197 ГАЗЫ КРОВИ 198 образны, состоят из С0 (меньше, чем у обык­ новенного), окиси углерода (больше, чем у обыкновенного), водорода, водяных паров и следов болотного Г. (СН ). При выстрелах обыкновенным порохом в упор или почти в упор динамическое действие пороховых Г. отражается на типе входного отверстия огне­ стрельной раны. Г., врываясь всей своей мас­ сой во входное отверстие, отрывают кожу от подлежащих частей, благодаря чему обра­ зуются карманообразные полости вокруг ра­ ны. Если давление Г. преодолевает предел растяжимости кожи, то она разрывается, и входное отверстие имеет вид рваной раны неправильной формы, с лучеобразно расхо­ дящимися от места вхождения пули щолевидными разрывами кожи. Взрывчатое дей­ ствие бездымного пороха сильнее, нежели у обыкновенного, поэтому разрывы кожи Г. бывают значительнее и наблюдаются при сравнительно большем удалении дула огне­ стрельного оружия от тела. На развитие вы­ шеописанных явлений влияют: характер под­ лежащих частей—кости и толстые слои му­ скулатуры благоприятствуют образованию больших повреждений; размер и система оружия (при большем калибре его—боль­ ших размеров разрушения); количество и ка­ чество пороха; свойства пыжа и снаряда. Направление выстрела к поверхности тела (перпендикулярно или под углом) отражает­ ся на локализации разрушений у входного отверстия. По Пальтауфу (Paltauf), СО по­ роховых газов образует в кровоизлияниях на краях входного отверстия СО-ЫЬ, обу­ словливая их яркую алую окраску. Газы боевые, см. Боевые отравляющие вещест,ва. 2 4 постоянным. Произошло то, что называется насы­ щением жидкости газом. Согласно кинетической теории газов, Г. состоит из отдельных, совершенно упругих частиц, обладаю­ щих быстрым прямолинейным движением, сталкиваю­ щихся между собой, отскакивающих друг от друга и, так. обр., постоянно меняющих направление своего движения. Однако, общая сумма движения, вслед­ ствие совершенной упругости частиц, остается неиз­ менной, и частицы равномерно распределяются во всем объеме, занятом Г. Ударами частиц Г. о стенки сосуда, заключающего Г., определяется давление Г. на эти стенки, и ясно, что чем больше частиц Г. в дан­ ном его объеме, т. е., чем больше сдавлен газ, тем больше будет его давление на стенки. Это и выра­ жено в известном законе Мариотта, согласно к-рому при неизменном количестве Г. его объем и давление находятся в отношении обратной пропорционально­ сти, т. е. p » = c o n s t . , где р—давление, о—объем Г. Если теперь одной из поверхностей, ограничиваю­ щих Г., будет поверхность индиферентной жидкости, то частицы газа, ударяясь в нее, будут раздвигать частицы жидкости й проникать вглубь ее. При не­ изменном давлении Г. над жидкостью количество частиц его, проникающих в жидкость за единицу времени, будет оставаться постоянным. Одновременно с этим возникает, однако, и процесс обратного по­ рядка, так как частицы Г., проникшие в жидкость, продолжают там свое движение, часть их при этом подходит к поверхности жидкости и выходит из нее вновь в газовую среду. Этот процесс должен, оче­ видно, становиться все более и более интенсивным по мере увеличения количества частиц Г., вошед­ ших в жидкость, и, наконец, наступает момент, когда в одну и ту же единицу времени количество частиц газа, входящих в жидкость и выходящих из нее, станет одинаковым. Это состояние динамического рав­ новесия, при к-ром количество Г. в жидкости остается постоянным, и представляет собой состояние насы­ щения жидкости Г. при данном давлении и данной t°. Согласно закону Генри-Дальтона, если с жидкостью соприкасается смесь Г., химически к ней индиферент­ ных, то каждый из Г. смеси поглощается жидкостью соответственно его парциальному давлению (под по­ следним разумеют ту часть общего давления смеси, к-рая приходится на долю каждого Г. в отдельно­ сти; напр., при общем давлении атмосферы в 760 мм и при содержании в ней 21 % кислорода и 79 % азо,. та—парциальное 760x21 Лит.: Ч е л ь ц о в И., Порох (Энциклопедиче­ ский словарь ф . Брокгауза и И. Ефрона, т. X X I V a , СПБ, 1898); И г н а т о в с к и й А., Учебник судеб­ ной медицины, Юрьев-, 1912; Б о к а р и у с Н . , Крат­ кий курс судебной медицины, Харьков, 1911; К о ­ с о р о т о е Д . , Учебник судебной медицины,М.—Л., 1928; v. Н о f m a n n Е . , Lenrbuch d. gerichtlichen Medlzin, umgearbeitet v. A. Haberda, Berlin— Wien, 1927 (рус. изд.—СПБ, 1912). В . Смольянинов. Г А З Ы КРОВИ. Кровь, представляя со­ бой внутреннюю среду организма, являет­ ся также посредником между клеточными элементами тела и внешней средой в деле обмена газов, доставляя первым извне кис­ лород и перенося во внешнюю среду угле­ кислоту, образующуюся в тканях. Кроме того, протекая по сосудам легкого и кишеч­ ника, кровь в той или иной степени насы­ щается газами, имеющимися в этих полост­ ных органах: азотом и аргоном—в легких, водородом и метаном—в кишечнике. Нако­ нец, имеются указания, что в крови всегда содеряштся окись углерода (СО), правда, в ничтожных количествах. В крови, как и во всякой жидкости, содержащей в растворе различные вещества, газы могут находиться в состоянии 1) простого физ. растворения, 2) слабой химической связи и 3) прочного химического соединения. Простое физическое растворе­ н и е (поглощение, абсорпция) имеет место тогда, когда жидкость приходит в соприкосновение с газом, химически к ней индиферентным. Если жидкость не взбалтывается с газом, то растворение Г. всегда происходит медленно и количество Г. в жидкости нарастает постепенно. В конце - концов наступает момент, когда дальнейшее растворение прекращается, и с этого момента количество Г. в жидкости остается давление 1 -го было бы •—гг-т— = 100 760х 79 = 159,6 мм, а 2-го — — = 600,4 мм). Рассматри­ вая парциальное давление как силу, вгоняющую газ в жидкость, следует силу, заставляющую Г. выхо­ дить из жидкости, рассматривать как силу, эквива­ лентную парциальному давлению, но противополож­ ного направления. Эту силу обозначают как «напря­ жение газа в жидкости». При установившемся равно­ весии напряжение Г. в жидкости равно парциаль­ ному давлению газа над жидкостью, что даст возмож­ ность количественного определения напряжения Г. в жидкости. Опыты показали, что одна и та же жид­ кость поглощает различные индиферентные к ней газы при одинаковых условиях t° и давления в раз­ личных количествах, а с другой стороны, один и тот же Г., также при одинаковых условиях t° и да­ вления, растворяется в различных жидкостях в раз­ личных количествах. В виду этого Бунзеном (Bunsen) было введено понятие об абсорпционном коефициепте. Абеорпционным коефициентом какой-либо жидкости по отношению к какому-либо Г. называют тот объем газа, измеренный при 0° и 760 мм давле­ ния, к-рый растворяется в 1 куб. см жидкости при ее насыщении газом под давлением, равным 760 мм. Величина его зависит от природы жидкости и Г. и от t°, но не зависит от давления. При возрастании t° абсорпционный коефициент падает своеобразно в ка­ ждом отдельном случае (и потому определяется эмпи­ рически для каждой Г ) , но при t° кипения жидкости он всегда равен нулю, т. к. при этом условии над поверхностью жидкости образуется слой пара, в к-ром парциальное давление Г. = 0. Далее, абсорпционный коефициент в общем падает, если в жидкости раство­ рены твердые тела, при чем тела с меньшим моле­ кулярным весом понижают его больше, и наоборот. Ниже приведены абсорпционные коефициенты кисло­ рода, азота и углекислоты для воды и крови по Бору (см. таблицу на ст. 199). Зная парциальное давление Г. при насыщении и абсорпционный коефициент, можно вычислить ко­ личество газа, растворившегося в жидкости, по фор­ муле: з = ^-irs-ir- . Д 9—количество куб. см газа при 760 0°и 760 мм,л—абсорпционный коефициент этого газа, *7 г е