* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

364 ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ функция, то и решения будут разные, хотя в некоторых случаях мы, быть может, получим и аналогичные же решения. В о всяком случае, мы видим, что к тем же уравнениям волновой механики можно притти, не делая тех рискованных предположений, которые обычно делаются, и что, следовательно, под всю теорию можно подвести материалистиче­ ский фундамент. Конечно, нельзя считать рассмотренную нами теорию сколько-нибудь законченной, но, во всяком случае, она является пока что наиболее гибкой, наиболее способной к дальнейшим усовершенствованиям и, что самое важ­ ное, она дает определенную физическую картину тех процессов, о которых здесь идет речь. Необходимо еще отметить, что вопрос о „дифракции" электрона имеет теперь чисто практическое значение. С помощью этого явления сейчас изучаются поверхностные слои металла, а мы видели, что теория этого явления всего проще и всего нагляднее выявляется в той схеме, которая нами была рассмотрена в настоящей главе. Таким образом, теория Томсона имеет, несомненно, очень большое значение, вооружая тех специалистов, которые работают над практическим при» менением этих новейших достижений нашей науки. Глава V. Теория относительности. § 1. Общие основания специальной теорий Эйнштейна, В настоящей главе мы остановимся, главным образом, на вопросе, насколько физически обоснована теория относительности; вдаваться в детали этой теории мы не имеем возможности, тем более, что в зна­ чительной своей части эта теория оторвана от текущих задач физики, разрабатываемых в настоящее время как в специальных физических институту, так и в научно-технических и заводских лабораториях. Прежде всего, в чем суть этой теории? Мы в ч. I , гл. I настоящего курса рассмотрели принцип относительности Галилея-Ньютона, причем мы видели, что если от какой-либо системы перейти к другой, движу­ щейся по отношению к первой с постоянной скоростью по прямой линии, то и в этой новой системе все механические явления, согласно принципу Галилея-Ньютона, будут протекать совершенно так ж е , как и в первой системе. Таким о б р а з о м , находясь в пределах какой-либо системы и изучая протекающие в ней механические процессы, мы не в состоянии определить: движемся мы или нет. Однако обычно при этом забывают одно важное обстоятельство: все, что входит в данную систему, должно находиться в одинаковом состоянии движения. Напри­ мер: поезд стоит на станции, мы сидим в закрытом вагоне и роняем на пол книгу; книга падает совершенно так же, как она упадет и в дви­ жущемся поезде, если только поезд движется равномерно. Н о предста­ вим себе, что мы сидим не в вагоне, а на открытой платформе, и пусть день безветренный. Совершенно ясно, что при движении поезда у нас получится ветер, потому что воздух, окружающий нас, не увле­ кается движением поезда (за исключением непосредственно примыкаю-