* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

360 ТГОРИЯ КВАНТ [ч. VI Далее, мы обозначаем через PQ- = r u 4TC V 2 = 2 0 и 4тг 2 , urn и тогда (104) и (105) принимают вид: 1 с и _ 1 * 3 . (105&) . ^ bt 1 с ^ 1 J ^ bz (104&, + ? Л ( Л в Так как волна представляет собой периодический процесс, то все вели­ чины, входящие в состав наших уравнений, пропорциональны e . Та­ ким образом Е &е*Р* и ЛТ еле **. При этих условиях: ipt 1 х Вставляя эти величины в наши уравнения, мы после простых преобразо­ ваний получаем: Е (р *-р*) х 0 = -1 с-^ Р (О и Начиная с этого места, можно итти двумя путями. Томсон исклю­ чает из этих уравнений М , получает уравнение второго порядка отно­ сительно Е tf, предполагая, что р является функцией координат, отыскивает решение, которое получается довольно сложным и которое потом упрощается. Таким образом все выводы получаются приближен­ ными, П р о ф . Н . П . Кастерин в своем докладе в Физическом обществе имени П . Н . Лебедева 15 января 1930 г., излагая взгляды Томсона, указал на другой с п о с о б , который дает возможность получить строгое решение там, где у Томсона дается приближенное. С п о с о б ) этот заклю­ чается в том, что мы напряжение магнитного поля выражаем по Томсону у х 0 1 какМ= — [DE], Мы видели, что это выражение эквивалентно закону у Био-Савара (ч. I I I , глава I , § 2 ) . При наших условиях М мы получаем два уравнения первого порядка: = $ Е > а тогда Ъ Х h Конец гливы составлен на основании проюк<«лов Физического общостпл имени П. Н. Лебедева.