* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

340 Переходя к пределу, имеем. I КОРИН К I) AI IT |ч. V I « - t r - l g . Это выражение мы для дальнейшего лебаний, заменив v = h: . ХЛ-|-vrfX (68) введя число ко­ ,,. M V преобразуем, rfv или a ~ X rfv ~ rfv X ) 2 — rfv V v j& (70) Помножая числителя и знаменателя правой част и (70) на А, мы на осно­ вании ( 6 6 ) находим: Попытаемся теперь добиться того, чтобы сделать групповую скорость u = w тогда поставленная задача будет решена в том смысле, что дви­ жению массы т будет соответствовать групповая скорость и некоторого комплекса волн. Что же это за волны, почему скорость их (фазовая) зависит от частоты именно таким образом, как это дает ( 6 4 ) и ( 6 6 ) , и что, наконец, это"за c p e i a , в которой движутся эти волны? Н а эти во­ просы волновая механика не дает ответа. Де-Бройль, один из о с н о в а 1 е лей всего учения современной волновой механики, в предисловии к своей книге пишет: „физическое истолкование новой механики крайне трудно". Добиться совпадения w = и можно, только подобрав надлежащим о б ­ разом постоянную С в ( 6 4 ) , которая не должна только зависеть от к о ­ ординат. В самом деле, из ( 7 1 ) и ( 6 5 ) имеем: y JL(? dEv) или, вставляя сюда ( 6 4 ) , — т (72) y y&2m(E-V) * & d ЕГ2т(Е-У)\_ т dE С ~Y2m(E-V) И з ( 7 2 & ) находим: к & откуда j / 2 / я (Е— j=const. (73) Так как V — функция координат, которая не можег быть при всех условиях постоянной, то единственное решение ( 7 3 ) : const ^ 0 и С~Е. Поэтому (64) принимает вид: Е Е — , (64&) ^2т(Е — V) rnw С v = где принято во внимание ( 6 5 ) .