* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

316 ТЕОРИЯ КВАНТ [ч. V I ионизованного атома гелия. Более тщательные исследования показали, что нет единой постоянной для всех спектров, и она заменяется величиной / ? = — — - и в то же время эта 1 А-— в формуле в виде / ? о о . П о данным Пашеиа и гелия имеют следующие значения: /? и #00 = Отсюда находим: н Н е единая постоянная остается водорода постоянные для = 109 7 2 2 , 1 4 4 ± 0 , 0 4 , = 109 6 7 7 , 6 9 1 ± 0 , 0 6 109 737 ± 0 , 0 6 . /? н т —1847 -—1,769.10**. т Последняя величина очень близко совпадает с величинами, полученными из опытов с катодными лучами и явлением Зеемана; быть может, даже это — наиболее точное значение, полученное для величины — . Таким обТП разом мы видим, что развитие теории Б о р а на первых порах сопро­ вождалось рядом блестящих успехов. § 2. Дальнейшее развитие теории Бора Зоммерфельдом. Для того чтобы выяснить, в чем заключается особенность теории строения атомов по Зоммерфельду, нам прежде всего необходимо познакомиться с так называемыми „каноническими" уравнениями меха­ ники, или, иначе, с уравнениями механики в форме Гамильтона. В ка­ честве исходного пункта возьмем уравнения Лагранжа [ч. V , ( 7 5 ) ] : Л dt & Q * . (15) то, по Так как К—однородная теореме Эйлера, имеем: функция второй степени скоростей г/ , л ити, вводя соответствующие количества Ж движения, или „моменты": мы получаем: А& ~РЧ + p/h -|- . . • — А&. (16)