* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

314 ТЕОРИЯ КВАНТ [ч. V I вдвое сильнее, а электрон остается один, так как в ионизованном атоме один из двух электронов отщеплен. Рассмотрим теперь переход электрона для ионизованного атома гелия с шестой орбиты на четвертую (принимая во внимание, что заряд ядра Е=2е): 2п те*-4 2 2тс /гк? -4 2 4 42" &б 2 c#*-4 (L 1 2 2 3* (П) На основании (11) заключаем, что при переходе электрона с п = 6 на п = 4 в ионизованном атоме гелия должна получиться линия той же длины волны, как и для водорода при переходе с л = 3 на п = 2 [ ( 7 & ) ] . Такие же совпадения должны были бы получиться и для других п в тех случаях, когда п четное. Сопоставим теперь наблюденные спектральные линии для ионизозанного гелия с водородным спектром (табл. 41). Хотя числа и очень близки, но Таблица И. в исследованиях спектра мы изме­ ряем с такой точностью, что такое расхождение, какое мы видим в Не + Н п табл. И, никоим образом не может быть отнесено за счет каких6560,1 6562,8 6 либо ошибок в измерениях. Ясно, 5411,6 7 что мы близки к истине, но еще 48Ы,3 4859,3 8 не все выяснили. В данном случае 4561,6 9 4338,7 4340,5 10 как нельзя лучше оправдывается 4199,9 11 — принцип диалектики, что противо­ 4101,7 4100,0 12 речие ведет вперед. Ключ для разрешения противоречия заключается в том, что мы не приняли в расчет движения самого ядра, Ведь наша система — ядро плюс электрон — система, аналогичная двойной звезде, где оба светила вращаются около общего центра массы О (рис. 1 4 9 ) . Если мы через М обозначим массу ядра, через т массу электрона, то расстоя­ ние центров ядра и электрона от общего центра масс А и а определяется из соотношения: — — А т &Ж и ядра при (12) этих Рис. 149. Уравнения движения электрона условиях принимают вид: тат 1 еЕ (а--А)* сЕ_ /ИЛа> - = 2 (a--Af (13) Точно так же первый постулат Бора выразится следующим образом: 2тг (та-ы -- МЛ-т) = nil. (I -