* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. И] ВТОРОЙ ПРИНЦИП и НЕКОТОРЫЕ ПРИЛОЖЕНИЯ 289 является полным диференциалом. Действительно (рис. 142), интеграл (V) ущкно представить следующим о б р а з о м : АВ В,А или у- г Г 5q ^ _ j гас? г - , АВ Х BiA или, наконец, J AB t т ~ ~ ) AiB т & т. е. значение интеграла зависит и не зависит от пути. Функция — , (мы носит название что энтропии. от начального и конечного значений S, диференциалом которой является Применяя (35) к идеальному интегрирующего множителя газу, для r,f убеждаемся, играет роль выражений 8Q в различных параметрах, данных выражениями и (6""). Действительно, например, для (6"") мы получаем: (6"), (6 ) >0 1 dS = — = щ (c • v • dp -|- рс dv) = v р :C cil0gp^, o (36) откуда для энтропии находим следующее выражение:. S = c l o g pv v k + const. (37) Выражение (37) показывает, что при адиабатном процессе энтропия не изменяется. Это следует уже из того, что раз процесс адиабатный, то для него 8Q = 0, а отсюда, согласно ( 3 5 ) , и rf$=0. Предположим, что некоторое количество тепла iQ отнимается у тела температура 7^ и передается телу температуры Т , — пусть процесс необратимый. Тогда согласно (33&) имеем: 2 гр , гр & или Т — Г < ^ 0 , т. е. 7 > Г . Отсюда следствие: тепло без затраты работы может переходить только от тел более высокой температуры к более низкой. Это положение Клаузиусом было выдвинуто в качестве II принципа термодинамики, а невозможность perpetuum mobile I I рода выводилась как следствие. Мы в настоящей главе шли, как это теперь обычно делается, в обратном порядке. 2 1 1 2 19 Тимирязев, Введение в тео;ег. физику.