* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЛ. l] ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ СРЕДЕ 227 Из условия (3) ясно, что т в выражении (2) должна быть величиной комплексной. Полагаем ее равной - — — • Подставив это значение в (2) и отделив действительную часть, мы находим: Ясно, что мы получаем уравнение волны с убывающей, по мере рас­ пространения, амплитудой. Вследствие конечного значения проводимости k часть электромагнитной энергии переходит в джаулево тепло. Таким образом энергия электромагнитной волны убывает по мере ее распро­ странения. Вот в чем заключается физический смысл решения (2). Ско¬ рость волн, как это непосредственно видно из (2&), равна — , абсолютный показатель преломления п=с: е — =р» Величина q определяет собой затухание. Если мы положим в (3) & = 0, то т становится действительной величиной т= — - и, следовас тельно, 9 = 0. Таким образом, как и следовало ожидать, затухание волны определяется электропроводностью. Определим теперь на основа­ нии (3) выражения р и q через 8, ji, k и Т. Раскрывая (3), находим: е ц = р * — q* и kLT=*pq, (3&) откуда получаем: р* — еде» — A j i 7 ^ = 0 , 2 a (4) что, в свою очередь, дает совместно с (3): (4 ) f Знак минус перед корнем надо отбросить, так как р и q должны быть величинами действительными. Любопытно отметить, что если мы положим е = 0, то решение (2&) сохраняет силу; только р и q получают более простые выражения: р — и 0 = j/V*7 (4") Но даже и в этом случае как показатель преломления п—р так и показатель q, определяющий поглощение, зависят от периода волны. Вычислим теперь величину магнитного поля на основании максвелле!ского уравнения: % С it iz