* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

218 ФИЗИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ Представим себе, что заряженное тело е из О передвинулось на бес­ конечно малое расстояние uit в А (рис. 103). Тогда момент электро­ магнитного количества движения попрежнему остается по величине em равным L —— , но направление его изменилось: вектор будет направлен г л теперь по АО (рис. 103). Следовательно, момент L получил при­ ращение dL. Так как во всей системе момент количества движения изме­ ниться не может, то должно произойти для заряженного тела е про­ тивоположное изменение момента dL численно равное dL (полюс т мы предполагаем неподвижным). Если угол поворота [J мал, то v rfi С другой стороны, 1 = rfL = ^ p . (42) АА = и it sin Ь % 00$ г , (43) откуда, вставив {I в (42), находим: Далее, момент dL = 00 -dG, где dG — количество движения заря­ женного тела е> направленное за плоскость чертежа. Итак, 1 dO 1ft em и sin с 00? ft ~ еиМ sin Ь с 1 или 4-[MD]=F, с (43&) de телу, так как ~ , прирост где F — сила, приложенная к заряженному А количества движения в единицу времени, есть сила, а М — напряжение магнитного поля в точке, где находится заряд. Совершенно У^* ясно, что (43 ) есть обычное ^ выражение для электромагГ J^^O ^ 5i А нитной силы, действующей *^*^ на движущееся заряженное Рис. 103. тело (элемент тока) в магнитцрм поле. Распределение ко­ личества движения в данном поле будет такое же, как в системе с вращающимся гироскопом (рис. 104). Роль заряда играет груз Л. Если при указанном на рисунке направлении вращения переместить груз по и, то груз будет отброшен по направлению F . На рис. 103 нетрудно проверить направление электромагнитной силы при помощи правила трех пальцев левой руки. Томсон на ряде примеров показал, как целый ряд сложнейших задач можно очень просто решить с помощью вычисления момента электромагнитного количества движения. Приведем только один ; г 5