* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЛ. I ] ИСТОЛКОВАНИИ УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛЯ 199 Н о ясно, что 5 c o s a = 0 5 — S 2 v откуда <>, (2&) (^-S ) 2 ИЛИ (3) т. е. боковое давление численно равно величине натяжении в трубке. Этот результат, полученный элементарным путем, как мы покажем в дальнейшем, чисто аналитически вытекает из уравнений Максвелля, а это доказывает, что представления Фарадея о трубках, накодящихся в состоянии натяжения и раздающихся в поперечном направлении, сво­ бодно укладываются в систему уравнений Максвелля. Если мы выделим небольшую площадку S (рис. 94) на заряжен­ ном проводнике и с каждой точки ограничивающей ее замкнутой кри­ вой проведем линии сил и доведем их до другого проводника, то, замыкая эту трубку поверхностями a { ? S QJ& )ь и Ь, проходящими внутри провод­ ников А и 5 , мы получим замкнутую р поверхность, поток индукции через которую равен нулю. В самом деле, для боковой поверхности поток будет равен нулю, потому что вектор D совпадает с образующей и не дает нормальной слагающей для поверхности а и потому что иоле внутри проводника равно нулю. Отсюда делаем вывод, что алгеб­ раические суммы зарядов S^-^S^ — ^* концах любой силовой трубки — равные и противоположные заряды. Строя по Фарадею трубки так, чтобы на концах у них были одинаковые заряды, мы, казалось бы, могли дробить эти заряды до бесконечности и число трубок увели­ чивать до бесконечности; но если мы считаем эти трубки физическими реальностями, то ясно, что они должны иметь какой-то определенный заряд на концах. Исходя из представлений Фарадея, мы приходим ес­ тественным путем к представлению о б атомном строении электричества. Приведем снова Томсона, взятые из гл. I его книги „Новейшие иссле­ дования в области электричества «и магнетизма" („Recent researches on Electricity and M a g n e t i s m " , O x f o r d 1893) : „В математической теории электричества нет указаний на то, что есть предел, до которого поле электрической силы может быть подразделяемо на трубки постоянно уменьшающейся силы, но дело обстоит иначе, если считать эти сило­ вые трубки не только формой математического выражения, но и реаль­ ными физическими количествами, имеющими определенные размеры и ф о р м ы " . Надо иметь в виду, что эти строки были написаны тогда, когда электронной теории еще не было. Однако и сейчас мы не можем сказать, что каждый элементарный заряд электрона является началом одной трубки: их может бьпь несколько, даже очень много, но, во вся1 Q Х % и с 9 4 T t е # ч т о н а г * Вступительная часть этой 1лавы переведена в приложении к кшне Томсона «Электричество и материя", Гиз, 1928.