* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГЛ. I ] ИСТОЛКОВАНИЕ УРАВНЕНИЙ МАКСВЕЛЛЯ 197 обычно приписывается Эйнштейну, хотя это выражение можно найти в работах Томсона, начиная с 1881 г., т. е. еще в ту пору, когда Эйнштейну было всего два года от роду! Наконец, в 1924 г. с помощью этой же теории Томсон дал блес­ тящий синтез квантовой и волновой теории света, а в 1 9 2 8 — 1 9 3 0 гг. дал теорию электронных волн, удивительно просто объясняющую явле­ ние „дифракции электрона , и наконец, дал простое, вытекающее из уравнений Максвелля, объяснение 1-го постулата Б о р а . Уже на основании одних этих фактов взгляды Томсона заслужи­ вают большого внимания. Изучая форму линий сил, Ф а ­ радей пришел к выводу, что если рассматривать линии сил как реально существующие физиче­ ские образования, то они должны обладать следующими механиче­ скими свойствами: они должны Рис. 9 1 . укорачиваться и стягиваться по длине, как растянутые резиновые шнуры, и раздаваться в бок, оказывая друг на друга давление. Так, искривление линий в области PQ (рис. 91) обусловлено тем, что между А и В по одну сторону от PQ линий сил больше — они гуще расположены, чем с другой стороны. Поэтому не­ одинаковое давление и вызывает изгиб PQ. Линии сил, отталкиваясь друг от друга и, вместе с тем, укорачиваясь, приближают заряженные тела друг к другу. Таким образом притяжение неразрывно связано с отталкиванием. Н а рис. 92 изображено поле одноименных зарядов; линии сил в Е и Z , укорачиваясь, увлекают за с о б о й тела А и В, Таким образом отталкивание в о б ­ ластях CD и CjDy происходит одно­ временно с притяжением в области Е и F. В теории Фарадея полярные ^ противоположности — притяжение и отталкивание — переходят диалекти­ чески друг в друга, причем и то и другое неразрывно между собою связано. Кроме того, теория Фарадея дает диалектический синтез прерыв­ ности и непрерывности. В самом деле, поле непрерывно по длине Р и с 92. линии, с другой стороны, отдельные линии друг от друга о б о с о б л е н ы , — поле представляет прерывистую волокнистую структуру. П о обычным же установившимся теперь среди теоретиков воззрениям поле представляется как нечто непрерывное, „локализующееся, так сказать, в пустоте" (Френкель). Рассмотрим теперь, каким образом можно получить величину натя­ жений и давлений н отаельных фарадеевых трубках Мы рассмотрим 44 7