* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. IVJ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 189 Н а первый взгляд кажется, что Е и E должны обратиться в нуль при < = ф. Н о может ли такой случай осуществиться? Ведь это р условие означает, что никакого преломления не происходит, т. е. что луч, войдя во вторую среду, продолжает итти по тому же направ­ лению. Правда, есть один случай, который возможен для лю­ бой среды с любым показателем преломления, это — случай, когда волна падает нормально, т. е. когда нормаль к волне совпадает с н о р ­ малью к плоской границе раздела; тогда действительно ср = ф = 0. Н о г О гр rs тогда Е гр и E rs обращаются в неопределенности что вида . Мы этот слу­ эта чай разберем в дальнейшем, заметив пока, неопределенность разрешается в конечную величину, а не в нуль. Остается случай t g (у -|- ф) = о о , или ср -f- ф = ; тогда Е = 0. Рассмотрим, какой смысл имеет это условие. Если угол падения, или, что то же самое, гр я ^гол отражения плюс угол преломления, равен — , то это значит (рис. 8 5 ) , что отраженный и пре­ ломленный лучи образуют друг с другом прямой угол. Далее, из соотношения (р-}-ф = э т ф = = с о 5 с р , а тогда — f = ~ находим sin ср sin ср costp $1пф -=tgcp = "»т л , 1а и (121) т. е. Е обратится в нуль тогда, когда угол падения удовлетворяет равенству ( 1 2 1 ) . Угол ср, определяемый равенством ( 1 2 1 ) , называется углом полной поляризации, а самое соотношение (121) называется зако­ ном Брюстера, по имени Брюстера, который нашел его из опыта. Углом полной поляризации угол ср называется по следующим соображениям: всякий естественный, т. е» неполяризованный, луч можно представить как совокупность двух поляризованных Е и E с постоянно меняющейся ф а з о й между Е и E. Ведь в выражениях (А) у нас даны только амплитуды, фазы же входят в выражение гр р s s cos -r(& 2тс Л х sin ср + z cos ср +")• . Если фазы этих слагающих непрерывно меняются, то это значит, что сам вектор поворачивается. Таким образом волна остается поперечной, но направление вектора постоянно меняется. При отражении под углом полной поляризации слагающая Е будет всегда выпадать, следовательно, остается только E , и таким о б р а з о м , естественный свет превращается в плоско поляризованный. Если угол отличается немного от угла ср, то Е представляет собой очень малую величину, и поэтому свет будет только отчасти поляризован. Так как ни ? , ни E не о б р а ­ щаются в нуль ни при каких условиях, то в проходящем свете не полу­ чается полной поляризации, однако, с помощью ряда прозрачных плагр rs гр Л dp