* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

гл. I V ] ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ 173 распределение к моменту t = 0 с течением времени р стремится к нулю. В самом деле, если мы имеем среду, простирающуюся до бесконечно­ сти во все стороны, то заряды, подчиняясь силам отталкивания и могущие беспрепятственно двигаться благодаря проводимости среды, будут стремиться удалиться друг от друга возможно дальше и собраться на поверхности тела, которая в данном случае находится в бесконечно­ сти. Таким образом уравнение (87) выражает тот известный факт, что на заряженном изолированном проводнике заряды скопляются на по­ верхности, внутри же проводника их нет. Если же мы предположим, что среда не проводит, что k = 0 то (87) дает нам р = р , т. е. заданное распределение зарядов с течением времени не изменяется, и это понятно, так как при отсутствии элек­ тропроводности никаких перемещений зарядов через толщу данного тела быть не может. Мы в данном случае не предполагаем, что внутри данной среды 0 - гпо 2по происходят какие-либо перемещения вроде, например, перемешивания жидко­ 0 =гпо j f О =2П<3 сти и т. п. Рассмотрим теперь один общий вопрос, связанный с процессами, протекающими в электромагнитном поле,—именно, вопрос о движении энергии в электромагнитном поле. Вспомним, как выражается электро­ магнитная энергия в поле. Эта задача рассматривается в общих курсах физики, поэтому мы ограничимся самыми краткими замечаниями. Рассмотрим поле, вызванное двумя Рис. 76. бесконечными плоскими проводниками, заряженными равномерно зарядами противоположных знаков. Н а основании теоремы Гаусса и исходя из симметрии поля, полу­ ченного от бесконечной равномерно заряженной плоскости, можно сказать, что поле такой плоскости однородно и численно равно D — 2rca. Случай двух противоположно заряженных плоскостей можно рассмат­ ривать как наложение полей, вызванных каждой плоскостью в отдель­ ности. Так как направление поля определяется направлением движения по­ ложительного заряда, то мы без труда отмечаем (рис. 76) направления составных частей поля в трех частях, на которые распадается в данном случае поле. Отсюда ясно, что в областях / и / / / поле будет равно нулю; в промежутке между А В и CD мы будем иметь: y 9 0 ? г 1 ?> = 4тгз и ? = 4 ^ . ( 8 8 ) Теперь рассмотрим, какая доля работы придется на каждые S квад* ратных сантиметров площади данной пары пластин, если пластины сна­ чала почти соприкасались, а затем пластина АВ была отодвинута от CD на- расстояние /. Н а каждый кв. сантиметр АВ действует притяжение второй пласти-