* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

г л . IV] ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ волны 165 Умножаем теперь первое из уравнений (а) на но t. В результате имеем: гцЪ Е 2 х и диференцируем д / bz ц ЪМ с bt у с* bt* )& из урав Вставляем сюда величину, стоящую в скобках, из первого нений (Ь). После подстановки имеем: щЬ Е г х ЪЕ 3 Х (81) распространения Я с н о , что это — волновое уравнение, причем скорость волны: У = Т ^ . (82) Поэтому решение (81) будет иметь следующий знакомый нам уже Ъид: * , = Л Предположим, что в частном случае / = вием / = 0 в первое из уравнений (Ь): 2 2 (<+-?). (83) 0, и подставляем (83) с усло­ L с Отсюда для М у bt 1 ftV L 1 V/ v находим: ^-A(&-i)f„=|/i/,(&-T)& Точно так же, если мы положим, путем приходим к выводу: что /г — 0 в ( 8 3 ) , то < & 84 аналогичным Мы уже видели при обсуждении волн других типов, что & • ( & - ? ) представляет собой возмущение — волну, распространяющуюся в сторо­ ну положительных значений z, функция же представляет с о б о й возмущение, распространяющееся в противополож­ ную сторону. Если мы отметим направления электрического и магнит-