* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

164 ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДЕ И ВОЛНЫ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ или, если зарядов нет, это выражение равно нулю. Если диэлектрическая постоянная не зависит от координат, то урав­ нение можно написать еще и так: 1Е± bx ЪЕ„ Ьу —— = dz 4гс е г (ИГ) П о аналогии для ( I V ) находим: или ЬМ Г ЬМ„ . ЪМ, Ьу bz = 0, Ьх (IV) причем второе выражение (IV) применимо тогда, когда ц от координат не зависит. § 3. Электромагнитные волны в диэлектрике. Предположим, что среда является чистым диэлектриком (проводимость ? = 0 ) . Пусть s и JL не зависят от координат, а р = 0 , и наконец, J пусть только Е =^=0 и М =?0. Все же остальные слагающие обраща­ ются в нуль. Посмотрим прежде всего, что остается от всей системы уравнений Максвелля: х у bz 00 JA Ш , ЬЕ х с ЬЕ by bt = 0, bz & (b) Ьх bM v = 0, (с) Рассмотрим сначала, что дают последние из уравнений группы (а) и (Ь), а также (с) и ( d ) . Эти уравнения показывают, что в любой пло, скости, параллельной плоскости z = 0, как Е , так и M для данного момента имеют одно и то же значение во всех точках этой плоскости. В самом деле, эти уравнения показывают, что Е и М не зависят ни от х, ни от v. х yi х у