* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

162 ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДИ И ВОЛНЫ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ мы выбираем путь ОАВСО (рис. 7 1 ) . Подсчитываем теперь эти четыре элемента. На участке OA мы получим M dy причем М есгь значение, взятое для точки ( 0 , 0, 0 ) , т. е. для начала координат, потому что отрезок dy бесконечно мал и один его конец совпадает с началом к о о р ­ динат. На участке АВ мы будем иметь: y t у Мы предполагаем, что М у и М 2 можно разложить в ряд, и берем значе­ ние функции М для точки ( 0 , dy, 0 ) . Таким же путем находим для отрезка: г BC=-{M y + 2 ^fdzjdy, и для СО: —M dz знак минус потому, что на этих участках мы идем в сто­ рону убывающих значений у и z. С о е ­ диняя все эти величины вместе и при­ равнивая найденную нами величину правой части ( 1 ) , мы находим: iM 9 Ш iZ ы iy аналогично можно получить два сходных уравнения для двух других осей. Практически мы часто измеряем магнитные величины в электромаг­ нитной системе единиц, а электрические, например плотность тока, в электростатических единицах; тогда у нас неизбежно должен появиться переводной множитель с = 3 • 1 0 см!сек. В этом случае первая группа уравнений Максвелля принимает сле­ дующий вид, если в качестве плотности тока мы поставим сумму тока проводимости и тока смещения, считая, что в общем случае вещество обладает и теми и другими свойствами, т. е. свойствами проводника и свойствами диэлектрика: 1 0 е с ЪЕ & 4 it * Х 4тс* с 4тгА ЬМ г bz~& ьм х ьм, Ьх it С Ьг ЬМ„ Ьх & 4 Auk Ьу Аналогичным образом преобразуем в диференциальную форму и уравнение (II). Если мы и в этом уравнении будем выражать величины, касающиеся электрического поля в электростатической системе единиц, то у нас и в этой группе уравнений появится величина с.