* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДЕ И ВОЛНЫ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ [Ч. II мы скоро&увидим, о н о распадается на три уравнения, если мы от инте­ гральной формы перейдем к диференциальной. Второе уравнение Максвелля (в диференциальной форме тоже рас­ падающееся на три) является обобщением закона индукции, открытого Фарадеем. Мы уже видели, что для замкнутого контура электродвижу­ щая сила: где Ф — магнитный поток (поток индукции), охватываемый этим замкну­ тым контуром. П о определению электродвижущая сила равна работе, которая производится при обходе единицы заряда по всему контуру, т.е. $ = (bE dl. t Обозначая через В а, мы по магнитную индукцию и проводя аналогии с (I) получаем из (74) через контур поверхность следующее выражение: (") Мы берем здесь частную производную потому, что В зависит и от координат. В выражение ф E dl входит напряжение поля, обусловлен­ ное явлением индукции, но нетрудно убедиться, что Е может здесь обозначать и полное напряжение, обусловленное еще статическим полем, так как статическое поле всегда имеет потенциал, т. е. E всегда можЦ t sl но представить как — ~ E представляет , что при интегрировании по замкнутому кон¬ (II) мы можем считать, индукцией, плюс что поле поля, вызванного туру всегда дает нуль. Итак, в уравнении t напряжение электростатическое. Далее, если среда, в которой протекают электромагнитные процессы, обладает диэлектрической постоянной 6 и магнитной проницаемостью jx, числовые значения которых больше единицы, то нам придется иметь дело, наряду с векторами Е и М (напряжениями электрического и маг­ нитного поля), еще и с векторами D и В — электрической и магнитной индукцией, которые, как известно из общих курсов физики, связаны с первыми двумя следующими соотношениями: D = = ЕЕ И В = ДМ . (75) Теперь нам остается рассмотреть еще два дополнительных уравнения. Представим себе статическое поле, вызванное электрическим зарядом, сосредоточенным на проводнике малых размеров, скажем, на маленьком шаре. Опишем вокруг этого шара сферическую поверхность радиусом г, большим по сравнению с заряженным шаром. Тогда в любой точке поверхности шара радиуса г величина индукции и напряжения поля выразится: (76)