* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ТЕОРИЯ СВЯЗАННЫХ КОЛЕБАНИЙ 101 Вставляя эти величины в ( 7 5 ) , получаем: x = ^ 0 c o s ( , 0 + ^ - ) / . c o s 2 - ^ - ^ t (75&) Так как 2тп величина малая, — это значит, п что и cos 2тп t г и и 2тп 0 п t изменяются очень медленно. Н а о б о р о т , cos ( п 4 - — — ) t 2тп ) п 0 и з м е н я ю т с я sin ^ /г -— 2 ^ ^ ~ ) ^ | значительно быстрее. Поэтому обе вели­ чины х и у в. (75&) можно рассматривать как периодические функции с медленно изменяющейся амплитудой Х °* 2Ш *& [П п (75") Изобразим „ход" этих амплитуд с о временем (рис. 30) и, поль­ зуясь этими амплитудами, изобразим и быстро меняющиеся периодичес­ кие величины. И з с о ­ поставления кривых х и у (рис. 30) видно, что при данном& спо­ собе возбуждения пер­ вый маятник качается с все уменьшающейся амплитудой. П о мере уменьшения амплитуды первого маятника уве­ личивается амплитуда второго. Наконец, пер­ вый маятник останав­ ливается. В это время второй качается с мак­ симальной амплитудой. Вся энергия колебания первого передалась вто­ рому. Далее второй маятник начинает к о ­ лебаться с уменьшаю­ щейся амплитудой, заРис. 30. то первый раскачивает­ ся все больше и больше, и наконец, вся энергия переходит опять в первый маятник и т. д. В о о б щ е , энергия в этой системе вес