* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

74 ТЕОРИЯ КОЛЕБАНИЙ шнура с гальванометром. Цилиндр приводится во вращение и при неко­ торой скорости внезапно тормозится. Тогда находящиеся в проволоке электроны по инерции продолжают двигаться в направлении движения. Появляющаяся в момент торможения сила тока равна f = 0 Qvne. (45) (Через любое сечение проходит в единицу времени число электронов, заключенное в объеме ov, где о — сечение, v — скорость электронов, п — число электронов в единице объема, а е — заряд электрона.) Ток будет продолжаться, вообще, недолго, если — — величина малая. Зависимость его от времени будет выражена уравнением (44&). Гальванометр, включаемый в цепь, берется так называемый балистический с большим периодом колебания. Делается это для того, чтобы подвижная его часть заметным образом не успела еще повернуться за то время, в течение которого вызванный торможением цилиндра ток уже практически иссякает. При этих условиях отклонение гальванометра а пропорционально полному количеству протекшего электричества Q, что можно выразить так: оо C e = 1 R Q = / 0 j e " " ^ - ^ : . о (46) Далее, вся энергия электронов рейдет в джаулево тепло: оо R (кинетическая) в конце концов пе­ Uo = Rtf ( e ^ r & d t ^ ^ a l . n ^ о (47) где / — длина навитой на цилиндр проволоки, а т — масса электрона. Вставляя в уравнение (47) вместо I L = RC