* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Энергия электрических зарядов характером поля независимо от того, какими причинами это поле создано. Различие заключается лишь в том, откуда черпается Э. м. п. в разных случаях (в пер­ вом случае за счет работы э. д. с , создающей токи, в последнем — непосредственно из энергии электрического поля (см.). Связь между н а п р я ж е н н о ­ стью магнитного поля (см.) и распределением энергии в этом поле может быть найдена из рассмотрения простейшего слу­ чая — энергии магнитного поля длинной катушки, обтекаемой то­ ком. Магнитное поле внутри такой катушки однородно и имеет на­ пряженность 4πη/ Я= — . (I) где η — число витков катушки и / — ее длина. Если в катушке есть сердечник с магнитной проницае­ мостью μ, то м а г н и т н а я ин­ д у к ц и я (см.) в сердечнике 4πμ/ΐ/ Β=μΗ=~η— (2) 459 По энергия тока — э ю энергия созданного им магнитного поля, и так как поле внутри катушки однородно, то Э. м. п. должна быть распределена равномерно по всему объему сердечника, рав­ ному о/. Следовательно, энергия, приходящаяся на единицу объема, μ H 2 или плотность Э. м. п., W = -g^~~ · В случае неоднородного поля плотность энергии есть отноше­ ние количества энергии AW за­ ключенной в малом объеме Av, к величине этого объема, т. е. t W = AW причем объем должен и катушка обладает и н д у к т и в ­ н о с т ь ю (см.) где σ —площадь сечения катушки. Энергия электрического т о к а (см.) /, текущего в этой Lf катушке, есть W = - g - . Выражая / через И с помощью соотноше­ ния (!) и подставляя его, а так­ же значение L из соотношения (3) в выражение (2), найдем связь между энергией тока, текущего в длинной катушке, и напряжен­ ностью магнитного поля внутри катушки: 2 - T T " - быть взят столь малым, чтобы в его пределах напряженность поля можно было считать во всех точках одинаковой. Выраже­ ние же для плотности Э. м. п., полученное выше для случая однородного поля, остается спра­ ведливым и для случая неодно­ родного поля. Поскольку выражение для плот­ ности Э. м. п. аналогично выра­ жению для плотности энергии электрического поля, то соображе­ ния, приведенные при рассмотре­ нии случая наложения двух элек­ трических полей (см. Э н е р г и я электрического поля), полностью применимы для случая наложения магнитных полей. Как следует из этих соображений, об­ щая энергия результирующею магнитного поля не равна сумме тех энергий, которыми облагало бы каждое из складываемых но­ лей в отсутствие другого, а может быть и больше и меньше этой суммы. В случае наложения маг­ нитных полей, создаваемых тока­ ми, именно с этим связано суще­ ствование в з а и м н о й энер­ гии э л е к т р и ч е с к и х т о к о в (см.). Энергия электрических заря­ д о в — энергия, обусловленная тем, что силы взаимодействии между