* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Стоячие электромагнитные Сторонняя электродвижущая си­ ла — см. Эле к т р о д в и ж у щ а я сила. Стоячие звуковые волны — воз­ никают при отражении звуков от пр епятств и й, н атгри м е ρ ст ен π о мещения. При этом образуется система узлов и пучностей звуко­ вых волн подобно тому, как это происходит в случае с т о я ч и х электромагнитных волн (см.), вследствие чего громкость звука в разных местах помеще­ ния оказывается различной и часто распределяется по весьма сложному закону. Стоячие электромагнитные вол­ ны— электромагнитные колеба­ ния в отрезках д л и н н ы х ли­ н и й (см.) или в ограниченных проводящими стенками областях npocrpaiHCTBa. волны 369 С. э. в. возникают, например, когда распространяющаяся вдоль линии б е г у щ а я в о л н а (см.), созданная переменной э. д. с. в какой-либо точке линии, отра­ жается от конца линии или от места, где свойства линии резко изменяются. При полном отраже­ нии вдоль линии в противополож­ ных направлениях распростра­ няются две волны одинаковой частоты и амплитуды. Их наложе­ ние создает С. э. в. Так как обе эти волны несут с собой одинако­ вую энергию, то очевидно, что энергия вдоль линии ие перено­ сится. Основное различие между бегу­ щими и С. э. в. состоит в следую­ щем. В бегущей волне напряжение и ток совпадают по фазе в любой точке линии, а их амплитуды оди­ наковы вдоль всей линии (если пренебречь, потерями в линии). У С. э. в. напряжение и ток в лю­ бой точке линии сдвинуты по фазе на 90° и их амплитуды изменяют­ ся вдоль линии, достигая в неко­ торых точках максимума (пучно­ сти) , а в других нуля (узлы). Пучности тока в линии совладают 24 С. Э. Хайкич с узлами напряжения и, наоборот, узлы тока — с пучностями напря­ жения. Вместе с тем узлы напря­ жения лежат на расстоянии чет­ верти длины волны от пучности напряжений. Иначе говоря, С. э. в. тока и напряжения сдвинуты вдоль линии на четверть длины волны. В линии с замкнутыми накорот­ ко концами амплитуды С. э. в. в пучностях достигают наиболь­ ших значений, если длина линии равна целому числу полуволн (четному числу четвертей волны), причем на обоих концах линии об­ разуются пучности токов и узлы напряжений, так как на замкну­ тых концах линии напряжение равно нулю. Распределение ам­ плитуд напряжения и тока для этого случая приведено на рис., А. Если концы линии разомкнуты, то наибольшие амплитуды также по­ лучаются при длине линии, равной целому числу полуволн, но на кон­ цах линии образуются пучности напряжений и узлы токов, так как на разомкнутом конце линии ток равен нулю (рис., Б). В случае, когда один из концов линии зам­ кнут накоротко, а другой разом­ кнут, наибольшие амплитуды по­ лучаются при условии, что на дли­ не линии укладывается нечетное число четвертей волн, причем на разомкнутом конце образуются узел тока и пучность напряжения, а на замкнутом — пучность тока и узел напряжения (рис.. В., ле­ вый конец замкнут, правый ра­ зомкнут) . Как видно, амплитуды напряже­ ния и тока С. э. в. достигают в данной линии максимума лишь при определенных длинах возбуж­ даемых в линии волн, т. е. при определенных частотах переменной э. д. с. возбуждающей волны. Но частоты с о б с т в е н н ы х к о л е ­ б а н и й д л и н н о й л и н и и (см.) определяются теми же условиями. Таким образом, когда частота пи­ тающей линию переменной э. д. с.