* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки
Рамочная антенна всех точек, лежащих на любой плоскости, перпендикулярной к на правлению распространения вол ны, например на плоскости MN (рис. В), Р. χ. равно нулю, так как во всех этих точках фаза вол ны одна и та же. Поэтому Р . х. между точками MnL плоской волны равна добавочному пути, пройденному волной от точки N до точки L , т. е. P х. A = NL. Если на всех участках прой денного пути волна распро страняется с одинаковой ско2τιΔ
(L H
1 1
321
àn
2 2
,
\
где Δ = Δ,η, +
0
V Î
2
2
+
. ..
ростью, то сдвиг фаз φ =—у— рад, где λ длина волны одинакова на всем пути. Если ж е скорость распространения на разных участ ках пути различна, то и длина волны на этих участках оказы вается неодинаковой. В этом слу чае сдвиг фаз
где Δ, и λ, — соответственно Р. χ. и длина волны на участке пути, где скорость распростране ния одна, Δ и λ — Р . χ. и длина волны на участке пути, где ско рость распространения другая и λ, λ λ т. д. Так к а к — - — - . . . — .
2 2 2
где λ — длина волны, а с — ско рость распространения в пустоте,
V
1
T
V
2
2
то X = X — , X = λ
Вводя среды волн)
и т. д. показатель преломления (см. преломление
с
и т. д., получим
с
X = Xzz , X = X/îg» · • •
1 1 2
и выражение ( 1 ) для сдвига фаз принимает вид:
21 С. Э. Хайнин
Величины Διπι, Δ /ΐ2 и их сумма Ao называются оптической Р . х. (в случае радиоволн их также называют электрической Р. х.) на соответствующих участках или на всем пути. Оптическая Р . χ. ΔιΛι отличается от Δι (которую для отличия иногда называют геоме трической Р. х.) а именно опти ческая Р. χ. больше геометриче ской, если скорость распростране ния в среде меньше, чем в пустоте (т. е. Π ι > 1 ) , и меньше геометри ческой, если скорость распростра нения в среде больше, чем в пу стоте (т. е. П | < 1 ) . Разряд аккумулятора — отдача аккумулятором запасенной энер гии в электрическую цепь. Разрядник — см. Искровой разрядник. Рамочная антенна (рамка) — провод, намотанный в виде рамки и заменяющий собой приемную, а иногда и передающую антенну. Р. а обладают направленным действием — наиболее сильный прием получается, когда прини маемая станция лежит в плоско сти рамки, а в направлении, пер пендикулярном к плоскости рам ки, прием отсутствует. Это объ ясняется тем, что две параллель ные стороны рамки AB и CD (см. рис.) включены навстречу. Когда п л о с к а я в о л н а (см.) с вер тикальной поляризацией электри ческого поля (см. П л о с к о п о л я ρ и з о в а н н ы е в о л н ы ) при ходит в направлении N0, перпен дикулярном плоскости рамки, она возбуждает в проводах AB w CD э. д. с. одинаковой амплитуды и фазы. Поэтому результирующая э. д. с. в рамке равна нулю и при ема нет.
т
