* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

248 Парамагнитные тела ление являются П. колебательно­ го контура. Свойства электрических си­ стем часто характеризуются при помощи «неэлектрчческих» П. Так, например, длина электриче­ ской линии является одним из П., определяющих электрические свойства линии, шаг намотки ка­ тушки индуктивности есть П., определяющий электрические свой­ ства катушки, и т. д. Параметрическая стабилизация частоты — уменьшение неста­ бильности частоты (см.) лампового генератора путем вве­ дения в схему дополнительных элементов, параметры которых по­ добраны так, что они уменьшают влияние режима питания и те­ плового режима генератора ча частоту создаваемых колебаний. Для П. с. ч. применяются большие активные сопротивления в цепи анода и в иепи сетки, конденса­ торы и катушки, обладающие со­ ответственно подобранными т е м пеоатурпым коэффициен­ т о м е м к о с т и (см.) и т е м п е ­ ратурным коэффициен­ том и н д у к т и в н о с т и (см.) и т. д. Параметрический резонанс—см. Параметрическое воз­ буждение колебаний.. Параметрическое возбуждение колебаний — возбуждение колеба­ ний в системе путем периодиче­ ского изменения какого-либо ее параметра. Примером П. в. к. может слу­ жить возбуждение колебаний в струне, конец которой прикреплен к ножке колеблющегося камерто­ на. Если ножки камертона колеб­ лются перпендикулярно к направ­ лению струны (рис.. А), то камер­ тон просто раскачивает струну — это случай обычного возбужде­ ния. Если же ножки камертона к олебл ются в дол ь н а π ρ а влен яя струны (рис.,Б), то он струны не раскачивает, но зато периодиче- при малом /? во много раз боль­ ше, чем ток в питающей цепи (отсюда и произошло название «резонанс токов»). Токи I И в ветвях контура почти равны и почти противоположны по фа­ зе, а ток / в общей цепи прибли­ зительно равен разности токов I И / . Поскольку ток в цели источника э. д. с. при последова­ тельном резонансе достигает ма­ ксимума, а при П. р., наоборот, достигает минимума, П. р. назы­ вают также антирезонансом или противорезонзпсом. Выше рассмотрен П. р. для случая, когда внутреннее сопротив­ ление источника э. д. с. мало по сравнению с 2 . Если же внут­ реннее сопротивление источ­ ника одного порядка с Z или больше его, то все яв­ ление выглядит иначе. Ток в общей цепи при изменении ча­ стоты э. д. с. изменяется незна­ чительно, так как он определяет­ ся главным образом большим внутренним сопротивлением источ­ ника. Вне резонанса, когда пэлное сопротивление контура мало, падение напряжения внутри ис­ точника велико (он почти за­ мкнут (накоротко) -и напряжение на колебательном контуре ма то. А при резонансе сопротивление контура сильно увеличивается и напряжение на контуре резко возрастает. В таком виде П. р. используется например в р е з о ­ н а н с н ы х у с и л и т е л я х (см.), где электронная лампа с большим внутренним сопротивлением яв­ ляется источником э. д. с для включенного в ее анодную цепь параллельного колебательного контура. L L с р p Парамагнитные тела—см. М а г ­ нитная поляризация. Параметр — величина, характе­ ризующая те или иные свойства системы. Например, емкость, ин­ дуктивность и активное сопротив­