* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Отражение электромагн. волн 241 ч*/ быть сведены к двум: либо век­ тор Е\ направлен вдоль повеохности, а вектор Η — под некото­ рым углом к ней (рис., Е ) , либо вектор И\ направлен вдоль по­ верхности, а вектор E — под не­ которым углом к ней (рис.. В ) . В обоих случаях векторы E и Н? вторичной волны соответственно равны по величине векторам E и Jti причем векторы E и E про­ тивоположны по фазе, a H и / / совпадают по фазе. Напряжен­ ность результирующего электри­ ческого поля вдоль поверхности проводника в обоих случаях попрежнему равна нулю. В случае, изображенном на рис. В, есть ре­ зультирующее электрическое поле, направленное нормально к по­ верхности, а в случае, изображе-пном на рис. E., оно отсутствует. Изменение направления на обрат­ ное у вектора E по сравнению с вектором Ei и в этом случае приводит к изменению направле­ ния векторов Умова — Пойнтинга (S и S ). Вторичная волна рас­ пространяется обратно под углом отражении г, равным углу паде­ ния. При падении электромагнитной волны на плоскую поверхность диэлектрика картина качествен ю остается прежней. Падающая вол­ на вызывает движение зарядов, заключенных в диэлектрике, и в нем возникают токи поляризации (см. Д и э л е к т р и ч е с к а я по­ л я р и з а ц и я ) , которые также создают вторичную волну. Одна16 С. 9. Хайкыв λ i 2 i xt t 2 x 2 2 i 2 ко в этом случ ае векторы E и H отраженной волны меньше соответствующих векторов E и Hχ падающей волны. Иными по­ лучаются и соотношения между фазами векторов этих волн. Вследствие этого отраженная вол­ на по амплитуде меньше падаю­ щей, т. е. падающая волна от­ ражается только частично, а ча­ стично проникает в диэлектрик. Складываясь с вторичной волной в диэлектрике, она изменяет ее направление распространения, т. е., помимо отражения, проис­ ходит и п р е л о м л е н и е в о л н (см.). Направление распространения волны, отраженной от плоской границы диэлектрика, определяет­ ся прежним законом: угол паде­ ния равен углу отражения г. От­ ражение по этому закону назы­ вается зеркальным. Оно происхо­ дит только при условии, что гра­ ница является достаточно глад­ кой, т. е. если отклонения ее от плоскости заметно меньше длины волны. Когда неровности границы становятся сравнимыми с длиной волны, отражение получается и в направлениях, несколько отли­ чающихся от направления зер­ кального отражения. При очень больших неровностях границы (порядка длины волны и больше) отражение возникает во всех на­ правлениях и называется рассеян­ ным или диффузным. Поскольку характер отражения зависит от соотношения между 2 2 i