* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Магнитная индукция в целом вращается вокруг оси М. с такой скоростью, что ее лучи в нужные моменты подходят к ще­ лям Образование отдельных сгу­ стков в электронном потоке назы­ вается фазовой фокусировкой и осуществляется автоматически под действием переменного поля ре­ зонаторов. Современные М. способны создавать колебания вплоть до самых высоких частот, соответ­ ствующих миллиметровым волнам, и отдавать мощности до со ген ватт в режиме непрерывной ра­ боты и до тысяч киловатт в им­ пульсе при и м п у л ь с н о м ре­ ж и м е (см.). Магнитная восприимчивость — величина, характеризующая спо­ собность тел к м а г н и т н о й п о ­ ляризации (см.). Чем силь­ нее поляризуется тело под дей­ ствием данного намагничивающе­ го поля, тем больше М. в. тела у.. Если возникающее в результате магнитной поляризации внутрен­ нее поле направлено в ту ж е сто­ рону, как и внешнее намагничи­ вающее поле (в парамагнитных и (Ьегромагнитных телах), то κ > 0 Если же возникающее вну­ треннее магнитное поле направ­ лено навстречу намагничивающе­ му полю (в диамагнетиках), то κ < 0 . Пои этом в диамагнитных и парамагнитных телах κ по аб­ солютной величине много меньше единицы (так как внутреннее поле мало по сравнению с намагничи­ вающим полем), а « ферромагнит­ в ных телах κ может достигать значительной величины — порядка нескольких сотен. Магнитная защита — см. М а г ­ нитный экран Магнитная индукция— величи­ на, характеризующая результи­ рующее магнитное поле в намаг­ ниченном теле. М. и. харак­ теризует сумму внешнего на­ магничивающего и внутреннего поля самого намагниченного тела (обозначается буквой В). Едини* 197 цей измерения М. и. является г а у с с (см.). Термин «М. и.» служит для отличия результирую­ щего поля от намагничивающего внешнего поля Н, которое не за­ висит от присутствия тела. Внешнее поле вызывает м а г ­ н и т н у ю п о л я р и з а ц и ю (см.) тела, вследствие чего в теле воз­ никает внутреннее поле. В- пара­ магнитных и ферромагнитных те­ лах направления этих двух полей совпадают и М. и. больше напря­ женности намагничивающего по­ ля Н: B = IiH. где μ — м а г н и т н а я прони­ ц а е м о с т ь (см.) веще­ ства, которая в данном случае больше 1. Применение ферромагнитных ве­ ществ с большой магнитной про­ ницаемостью позволяет получить очень большую М. и. Именно с этой целью применяются сталь­ ные сердечники, например, в транс­ форматорах. Однако в ферромаг­ нитных материалах увеличение М. и. ограничивается м а г н и т ­ н ы м н а с ы щ е н и е м (см.). Эти материалы обычно характеризуют­ ся наибольшей М. и., соответст­ вующей началу насыщения. Внутреннее поле намагниченного тела может про я в л яться и в i ι е этого тела. Например, если в за­ мкнутом намагниченном стальном сердечнике есть тонкая поперечная щель (зазор), то его внутреччее поле почти полностью проникает в щель. Напряженность поля в таком зазоре гораздо сильнее, чем у намагничивающего поля, и при­ мерно равка М_ и. в сердечнике. Поэтому обычно говорят о M и. в зазоре, а не о напряженности поля. Необходимость получения сильною магнитного поля в не­ большом пространстве возникает, например, в динамических громко­ го ворител я χ, м агн ито-электр и ческих приборах и т. о.