* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

Интерференция волн п о с т о я н н а я в р е м е н и (см.) такой цепи велика по сравнению с длительностью воздействия входного напряжения U » ТО конденсатор С успеет лишь не­ значительно зарядиться. При этом условии напряжение U на со­ противлении много больше, чем напряжение U на конденсато­ ре, и ток в иепи пропорционален входному напряжению. А напря­ жение на конденсаторе U про­ порционально его заряду, вели­ чина которого равна количеству электричества, протекшему по цепн. Соблюсти условие, чтобы U было мало по сравнению с U в приведенной схеме не всегда удается. Поэтому часто применяются И. ц. с электрон­ ными лампами, принцип которых аналогичен рассмотренному. На­ звание И. ц. связано с тем, что нахождению протекшего количе­ ства электричества по величине тока соответствует математиче­ ская операция интегрирования. KX R PBIX BBLX BUX RT И. ц. широко применяются в технике, как непосредственно для измерительных целей, так и для различных преобразований формы напряжения. Интерлессинг — то же, что ч е ­ ресстрочная развертка (см.). Интерференция волн — сложение волн одинаковой частоты, при­ ходящих в каждую точку про­ странства по двум или нескольким различным путям, ©следствие чего амплитуда результирующей -волны в разных точках оказывается раз­ личной, причем максимумы и ми­ нимумы этой амплитуды чередуют­ ся между собой. Амплитуда результирующей вол­ ны в каждой точке зависит от с д в и г а ф а з (см.) между вол­ нами, приходящими в эту точку, т. е. от ρ а з н о с т и х о д а (см)[ которую приобретают приходящие в данную точку волны при рас10* пространения по различным пу­ тям. Если интерференция создает­ ся двумя волнами, то в точках, < в которых сдвиг фаз между волна­ ми равен нулю или соответствует целому числу периодов, получают­ ся максимумы, а Б точках, в ко­ торых сдвиг фаз соответствует не­ четному числу полупериодов, — минимумы результирующей волны. Например, если источники O и O (рис.. А) излучают во всех направлениях в плоскости чер­ тежа г а р м о н и ч е с к и е в о л н ы (см.) одной и той ж е часто­ ты, распространяющиеся в про­ странстве, то пути, пройденные этими волнами, до какой-либо точ­ ки P т. е. расстояния O P и O P вообще говоря, различны. Раз­ ность хода их Δ =O P - O P = = O Q - H a перпендикуляре MN проходящем через середину О линии O O , Δ == 0, во всех же других точках Δ ^ - O . Одно и то же значение Δ получается д л я всех точек пространства, для ко­ торых разность рассюяний до точек О, и O есть величина по­ стоянная. Этому условию удов­ летворяют точки, лежащие на гиперболах, имеющих фокусы в точках O и O (рис., Б). Если 1 2 t 1 2 t 1 2 2 t 1 2 2 1 2 точки G, с , с ,... 1 2 3 и а\ % а, 2 С3.— отстоят на расстоянии λ ~4~ (λ — длина волны) друг от друга, то разность расстояний до точек O и O от точки а (а т а к ж е C ), т. е. разность хода Δ = λ 2~. от точки C (а также G )» 1 2 х 1 2 2