* Данный текст распознан в автоматическом режиме, поэтому может содержать ошибки

ГАЛ ГАЛ кою ζ будет* действовать электро-возбудн, тельшя сила : положительное электричество» отъ точки сопрлросновешя распрострлнптся по цинковой плиткеζ, а отрицательное черезъ проволоку па медной плитке к, откуда они о п я т * оба соединятся через* посредство на­ ходящейся между ними проводящей жидко­ сти. I l o тотчась электро-возбуднтельная сила при ζ произведете новое разложегос, иосвобожденныя е ю . электричества устремятся опять прежними путями къ взаимному соеди­ нен! н>, и т. д. Таким* образтгь мы получпнъ безпрерывное течеше двухъ электричестве ПЪ ПрОТНВу ЕЮ ЛОЖНЫЙ СТОрОНЫ, IE ССЛИ МЫ от* одного опыта до другаго. Вь гальваниче­ ском* токи это совершенно иначе- Сила его заDHCHTb оть того, сколко электричества п ъ данную еднЕЕЯцу временн протекает* черезъ поперечный разрез* проволок" i следова­ тельно какъ сила тока, т а к ъ и исъ яилентя, имъ производимый, зависят* не только от* кппрлжешя, сь каким* электро-нйзбуднтельная сила разгоняет* свободный электри­ чества въ протл пополол ныв сторон E>Ï , но также π отъ сопротмвлешя, которое провод­ ники оказывают* току, и которое, какъ вид­ но нзъ опытов*, всегда существует*; только что в* хороши у* проводниках* въ меньшей степени, нежели в* дурных*. Въ непроводпиках* сопротивлеше это бесконечно боль­ шое. Вообще сопротивление проводников* обратно-пропорщона Ibuo нхъ проводимости; но сообразнее с * природою говорить о солротнвленш, нежели о проводимости , пото­ му что такъ называемые проводники пе име­ ю т * какъ-бы ирнтяжеиЁя къ элект]>ичеству н черезъ то его проводят* , а вапротнвъ того распространенно его оказывают* только ме­ нее еоирогиилешя, нежели непроводники. Пустое пространство должно быть хорошим* проподнн K O i r b иотому что оно распростране­ нно его ничего не может* противоставпть, и это подтверждается опытами. Поэтому мы впредь всегда будем* говорить о силе сопротппделбя такъ называемы χ?· проводников*. Действия гальванических* токов* столь заме­ чательны, что когда говорится вообще о галь­ ванизм* , то обыкно HCEIHO разумеЕОгся толь­ ко действия эти, состав.1яющ1я электродишшику. Наиротии* того лвлешя электриче­ ства, возбуждаемого трешемъ и такими Вольтовымн столбами, в* когормкъ концы не со­ общены между собою, образуют* электро¬ f статику-. Важнее всего узнать теперь законы, кото­ рым* повинуется сила тока. Для этого возь­ мем* самый простой случай , именно тот*, тюгда ток* возбуждается не пелыт* Вольто­ вым* столбонъ, а только одною парою, т. е., двумя плитками, цшисаяою и недното, н нахо­ дящимся между ними слоем* ЖИДЕЮСТИ. Пусть напр. ζ будет* ципкогая плитка, к медная л Г напитанная ЖЕГДКОСТЫО Нанковая (Фиг.4): тогда, если соединить г съ к медного про­ волокою гипс, вь этой, лозврающейся ке са­ мой себе, цепи произойдет* ток*. Въ точке сопри Е«оснопептя аПднпй проволоки съ Б Л Ы Т - для простоты, какъ им уже выше согласи­ лись, будем* ел-едить за одним* только дви­ ж е н и е м * положнтельнаго электричества, то ток* будетъ иметь н а п р а в л е г н е , обозначенное стрелкамп, т. е., по жпдкосгн от* цинковой п л и т к и к ъ медной, а по проволоке оть медний к * цинковой. T a i : * к а к * м ы электриче­ ство представляем* себе жидкостью, то пзъ этого уже следует* , что прЕг течет л X * его черезъ каждый поперечный разрез* цепи въ одну и т у жеедииицу кременп должно проте­ к а т ь одно и то же количество электричества, KiH;* бы р л з л п ч н Е л ни были разрезы пъ отпоuienhi к* величин* своих* площадей. Точно также по какой нибудь кодопроводиой трубе черезъ каждый поперечный ея разрез* проте­ кает* равное количество воды, хотя она въ одном* месте ыожетъ быть въ Î0 раз* шире, нежели въ другом*. Если въ гальванической цепи уменьшить въ как омъ Hi !будь месте ко­ личество протекающего электричества, вводя напр. звенонъ ел какой нпбудь дурной п р о ­ водите*, то ток* будет* слабее не въ одном* т н л ы ш э т о м * Mecrii, а на неси* протяжении гальванической цепи; подобно к а к т . одна узEtan труба может* уменьшит* быстроту тече­ ния в * целом* водяном* сообщеиш. Следо­ вательно сила галваинческаго тока будет* на' ходиться въ зависимости не только отъ с о протполешя, окизывае»аго ему проволокою kmz, но также от* сопротнвлен1л плиток* 1с,ζ, Т ж и д к о с т и f. Если мы о з н а ч и м * сумму Е с о п р о т п в л е п Е Я плиток* π жидкости черезъ L , а сопротнвлеше проволоки через ь 1, то си­ ла TOEia будет* зависеть от* целаго сопрот н в . 1 е н 1 л L + 1, н будет* тем* более, чемъ менее будет* эта сумма L Ц- 1. Оиъ (Ohm) первый показал*, что сила тока ослабевает* пъ том* же отношен i n , в* каком* величина